Az egyenletesen gyorsított mozgás olyan gyorsulással járó mozgás, amelynek vektora nagyságában és irányában nem változik. Példák az ilyen mozgásra: kerékpár legurul a dombról; a vízszinteshez képest szögben eldobott kő.
Tekintsük az utolsó esetet részletesebben. A követ a pálya bármely pontján érinti a gravitáció g → gyorsulása, amelynek nagysága nem változik, és mindig egy irányba irányul.
A vízszintessel szögben bedobott test mozgása a függőleges és vízszintes tengelyhez viszonyított mozgások összegeként ábrázolható.
Az X tengely mentén a mozgás egyenletes és egyenes vonalú, az Y tengely mentén pedig egyenletesen gyorsul és egyenes vonalú. Figyelembe vesszük a sebesség- és gyorsulásvektorok vetületeit a tengelyre.
A sebesség képlete egyenletesen gyorsított mozgás közben:
Itt v 0 a test kezdeti sebessége, a = c o n s t a gyorsulás.
Mutassuk meg a grafikonon, hogy egyenletesen gyorsított mozgásnál a v (t) függés egyenes alakja.
A gyorsulás a sebességgráf meredekségével határozható meg. A fenti ábrán a gyorsulási modulus egyenlő az ABC háromszög oldalainak arányával.
a = v - v 0 t = B C A C
Minél nagyobb a β szög, annál nagyobb a grafikon lejtése (meredeksége) az időtengelyhez képest. Ennek megfelelően minél nagyobb a test gyorsulása.
Az első grafikonhoz: v 0 = - 2 m s; a = 0,5 m s 2.
A második grafikonra: v 0 = 3 m s; a = - 1 3 m s 2 .
Ezzel a grafikonnal a test t idő alatti elmozdulását is kiszámíthatja. Hogyan kell ezt csinálni?
Jelöljünk ki egy kis ∆ t időtartamot a grafikonon. Feltételezzük, hogy olyan kicsi, hogy a ∆t idő alatti mozgás egyenletes mozgásnak tekinthető, amelynek sebessége megegyezik a test sebességével a ∆t intervallum közepén. Ekkor a ∆ s elmozdulás a ∆ t idő alatt egyenlő lesz ∆ s = v ∆ t értékkel.
Osszuk fel a teljes t időt infinitezimális ∆ t intervallumokra. Az s elmozdulás t idő alatt megegyezik az O D E F trapéz területével.
s = O D + E F 2 O F = v 0 + v 2 t = 2 v 0 + (v - v 0) 2 t.
Tudjuk, hogy v - v 0 = a t, így a test mozgatásának végső képlete a következő lesz:
s = v 0 t + a t 2 2
Ahhoz, hogy egy adott időpontban megtaláljuk a test koordinátáját, hozzá kell adni az elmozdulást a test kezdeti koordinátájához. Az egyenletesen gyorsuló mozgás során a koordináták változása az egyenletesen gyorsuló mozgás törvényét fejezi ki.
y = y 0 + v 0 t + a t 2 2 .
Egy másik gyakori probléma, amely az egyenletesen gyorsított mozgás elemzésekor merül fel, az elmozdulás megtalálása a kezdeti és végsebesség, valamint a gyorsulás adott értékéhez.
A fent leírt egyenletek közül t-t kiszűrve és megoldva kapjuk:
s = v 2 - v 0 2 2 a.
Az ismert kezdeti sebesség, gyorsulás és elmozdulás segítségével meghatározható a test végsebessége:
v = v 0 2 + 2 a s .
v 0 = 0 esetén s = v 2 2 a és v = 2 a s
Fontos!
A kifejezésekben szereplő v, v 0, a, y 0, s mennyiségek algebrai mennyiségek. A mozgás jellegétől és a koordinátatengelyek irányától függően egy adott feladat körülményei között pozitív és negatív értékeket is felvehetnek.
Ha hibát észlel a szövegben, jelölje ki, és nyomja meg a Ctrl+Enter billentyűkombinációt
Tartalom:
A gyorsulás a mozgó test sebességének változási sebességét jellemzi. Ha egy test sebessége állandó marad, akkor nem gyorsul. A gyorsulás csak akkor következik be, ha a test sebessége megváltozik. Ha egy test sebessége egy bizonyos állandó mértékben nő vagy csökken, akkor az ilyen test állandó gyorsulással mozog. A gyorsulás mértéke méter per másodperc per másodperc (m/s2), és két sebesség és idő értékéből vagy a testre kifejtett erő értékéből számítható ki.
Minden feladat, amelyben a tárgyak mozgása, mozgása vagy forgása történik, valamilyen módon a sebességhez kapcsolódik.
Ez a kifejezés egy tárgy mozgását a térben egy bizonyos időtartamon keresztül jellemzi - az egységnyi távolság egységeinek számát. A matematika és a fizika mindkét szekciójának gyakori „vendége”. Az eredeti test egyenletesen és gyorsulással is változtathatja a helyét. Az első esetben a sebesség érték statikus és nem változik mozgás közben, a másodikban éppen ellenkezőleg, nő vagy csökken.
Ha a test mozgási sebessége a mozgás kezdetétől az út végéig változatlan maradt, akkor állandó gyorsulással - egyenletes mozgással - mozgásról beszélünk. Lehet egyenes vagy ívelt. Az első esetben a test pályája egyenes.
Ekkor V=S/t, ahol:
Ha egy tárgy gyorsulással mozgott, akkor a sebessége mozgás közben változott. Ebben az esetben a következő kifejezés segít megtalálni a kívánt értéket:
V=V (kezdet) + at, ahol:
Ebben az esetben van olyan helyzet, amikor a test különböző időpontokban haladt át az út különböző szakaszain.
S(1) – t(1),
S(2) – t(2) esetén stb.
Az első szakaszban V(1) „tempóban” történt a mozgás, a másodikban – V(2) stb.
Egy objektum teljes útvonalon való mozgásának sebességének (átlagos értékének) meghatározásához használja a következő kifejezést:
Forgás esetén szögsebességről beszélünk, amely meghatározza, hogy az elem egységnyi idő alatt milyen szögben forog. A kívánt értéket az ω (rad/s) szimbólum jelzi.
Δφ – áthaladt szög (szögnövekmény),
Δt – eltelt idő (mozgási idő – időnövekedés).
ω = 2π/T, ahol:
π – állandó ≈3,14,
T – pont.
Vagy ω = 2πn, ahol:
π – állandó ≈3,14,
n – keringési frekvencia.
ω = V/R, ahol:
V – a vektormennyiség számértéke (lineáris sebesség),
R a test röppályájának sugara.
Az ilyen jellegű problémáknál helyénvaló lenne a megközelítési sebesség és az indulás sebessége kifejezéseket használni.
Ha az objektumok egymás felé irányulnak, akkor a megközelítés (eltávolítás) sebessége a következő lesz:
V (közelebb) = V(1) + V(2), ahol V(1) és V(2) a megfelelő objektumok sebessége.
Ha az egyik test utoléri a másikat, akkor V (közelebb) = V(1) – V(2), V(1) nagyobb, mint V(2).
Ha az események a vízen zajlanak, akkor az áramlás sebessége (azaz a víz mozgása egy álló parthoz képest) hozzáadódik az objektum saját sebességéhez (a test mozgása a vízhez képest). Hogyan kapcsolódnak egymáshoz ezek a fogalmak?
Az árammal való mozgás esetén V=V(saját) + V(áramlás).
Ha az árammal szemben – V=V(saját) – V(áram).
Gyorsulás- fizikai vektormennyiség, amely azt jellemzi, hogy egy test (anyagi pont) milyen gyorsan változtatja mozgásának sebességét. A gyorsulás az anyagi pont fontos kinematikai jellemzője.
A mozgás legegyszerűbb fajtája az egyenletes egyenes vonalú mozgás, amikor a test sebessége állandó, és a test tetszőleges egyenlő időközönként ugyanazt az utat járja be.
De a legtöbb mozgás egyenetlen. Egyes területeken a testsebesség nagyobb, máshol kisebb. Ahogy az autó mozogni kezd, egyre gyorsabban és gyorsabban halad. megálláskor pedig lelassul.
A gyorsulás a sebesség változásának mértékét jellemzi. Ha például egy test gyorsulása 5 m/s2, akkor ez azt jelenti, hogy a test sebessége másodpercenként 5 m/s-kal változik, azaz 5-ször gyorsabban, mint 1 m/s2 gyorsulásnál.
Ha egy test sebessége egyenetlen mozgás közben egyenlő időn belül egyenlő mértékben változik, akkor a mozgást ún. egyenletesen gyorsul.
A gyorsulás SI mértékegysége az a gyorsulás, amelynél a test sebessége másodpercenként 1 m/s-kal, azaz másodpercenként méter per másodperccel változik. Ezt az egységet 1 m/s2-nek nevezik, és „m/másodperc négyzetméternek” nevezik.
A sebességhez hasonlóan a test gyorsulását is nemcsak számértéke, hanem iránya is jellemzi. Ez azt jelenti, hogy a gyorsulás is vektormennyiség. Ezért a képeken nyílként van ábrázolva.
Ha egy test sebessége egyenletesen gyorsított lineáris mozgás közben növekszik, akkor a gyorsulás a sebességgel azonos irányú (a. ábra); ha egy adott mozgás során a test sebessége csökken, akkor a gyorsulás ellentétes irányú (b. ábra).
Egy anyagi pont átlagos gyorsulása egy bizonyos időtartam alatt a sebességében ez idő alatt bekövetkezett változás és az intervallum időtartamának aránya:
\(\lt\vec a\gt = \dfrac (\Delta \vec v) (\Delta t) \)
Egy anyagi pont pillanatnyi gyorsulása egy adott időpontban az átlagos gyorsulás határa \(\Delta t \to 0\) . A függvény deriváltjának definícióját szem előtt tartva a pillanatnyi gyorsulás a sebesség időbeli deriváltjaként definiálható:
\(\vec a = \dfrac (d\vec v) (dt) \)
Ha a sebességet így írjuk fel \(\vec v = v\hat \tau \) , ahol \(\hat \tau \) a mozgási pálya érintőjének egységegysége, akkor (kétdimenziós koordinátában rendszer):
\(\vec a = \dfrac (d(v\hat \tau)) (dt) = \)
\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + \dfrac (d\hat \tau) (dt) v =\)
\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + \dfrac (d(\cos\theta\vec i + sin\theta \vec j)) (dt) v =\)
\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + (-sin\theta \dfrac (d\theta) (dt) \vec i + cos\theta \dfrac (d\theta) (dt) \vec j))v\)
\(= \dfrac (dv) (dt) \hat \tau + \dfrac (d\theta) (dt) v \hat n \),
ahol \(\theta \) a sebességvektor és az x tengely közötti szög; \(\hat n \) - mértékegység a sebességre merőlegesen.
Így,
\(\vec a = \vec a_(\tau) + \vec a_n \),
Ahol \(\vec a_(\tau) = \dfrac (dv) (dt) \hat \tau \)- érintőleges gyorsulás, \(\vec a_n = \dfrac (d\theta) (dt) v \hat n \)- normál gyorsulás.
Tekintettel arra, hogy a sebességvektor a mozgási pályára érintőlegesen irányul, akkor \(\hat n \) a mozgási pálya normáljának egysége, amely a pálya görbületi középpontjára irányul. Így a normál gyorsulás a pálya görbületi középpontja felé irányul, míg a tangenciális gyorsulás azt érintőleges. A tangenciális gyorsulás a sebesség nagyságának változásának mértékét, míg a normál gyorsulás az irányváltoztatás mértékét jellemzi.
A görbült pálya mentén történő mozgás minden időpillanatban a pálya görbületi középpontja körüli forgásként ábrázolható \(\omega = \dfrac v r\) szögsebességgel, ahol r a pálya görbületi sugara. Abban az esetben
\(a_(n) = \omega v = (\omega)^2 r = \dfrac (v^2) r \)
A gyorsulás mértéke méterben (osztva) másodpercenként a második hatványra (m/s2). A gyorsulás nagysága határozza meg, hogy egy test sebessége mennyivel változik egységnyi idő alatt, ha állandóan ilyen gyorsulással mozog. Például egy 1 m/s 2 gyorsulással mozgó test másodpercenként 1 m/s-ot változtat.
Gyorsulás a kinematikai képletben. Gyorsulás a kinematikai definícióban.
A sebesség vezetés közben változhat.
A sebesség vektormennyiség.
A sebességvektor irányában és nagyságában változhat, pl. méretben. A sebesség ilyen változásainak figyelembevételére gyorsítást használnak.
A gyorsulás definíciója
A gyorsulás a sebesség bármely változásának mértéke.
A gyorsulás, más néven teljes gyorsulás, egy vektor.
A gyorsulási vektor két másik vektor összege. E másik vektorok egyikét tangenciális gyorsulásnak, a másikat normál gyorsulásnak nevezik.
Leírja a sebességvektor nagyságának változását.
Leírja a sebességvektor irányváltozását.
Egyenes vonalban haladva a sebesség iránya nem változik. Ebben az esetben a normál gyorsulás nulla, és a teljes és érintőleges gyorsulás egybeesik.
Egyenletes mozgásnál a sebességmodul nem változik. Ebben az esetben a tangenciális gyorsulás nulla, a teljes és a normál gyorsulás megegyezik.
Ha egy test egyenes vonalú egyenletes mozgást végez, akkor a gyorsulása nulla. Ez pedig azt jelenti, hogy a teljes gyorsulás összetevői, pl. a normál gyorsulás és a tangenciális gyorsulás is nulla.
A teljes gyorsulásvektor egyenlő a normál és tangenciális gyorsulások geometriai összegével, amint az az ábrán látható:
Gyorsulási képlet:
a = a n + a t
Teljes gyorsító modul:
A teljes gyorsulásvektor és a normál gyorsulás közötti alfa szög (más néven a teljes gyorsulásvektor és a sugárvektor közötti szög):
Kérjük, vegye figyelembe, hogy a teljes gyorsulási vektor nem tangenciálisan irányul a pályára.
A tangenciális gyorsulás vektora az érintő mentén irányul.
A teljes gyorsulásvektor irányát a normál és tangenciális gyorsulásvektorok vektorösszege határozza meg.