Hőcsere az emberi test és a környezet között.

Az (1) kifejezés elemzéséből az következik, hogy az összetett szénhidrogének (élelmiszer) bomlásának folyamatában bizonyos mennyiségű biológiai energia képződik. Ennek az energiának egy része az emberi szervezetben lezajló folyamatok visszafordíthatatlansága következtében hővé alakul, amelyet el kell juttatni a környezetbe.

Az emberi test hőelvonása általában konvekció, hősugárzás (sugárzás) és párolgás következtében történik.

A konvekció - (a latin transzfer, szállítás szóból) - a közeg (gáz, folyadék) mikroszkopikus részecskéinek mozgása következtében jön létre, és együtt jár a melegebb testről a kevésbé fűtött testre történő hőátadással. Megkülönböztetünk természetes (szabad) konvekciót, amelyet a közeg inhomogenitása okoz (például a gázsűrűség hőmérséklet-változása) és a kényszerített konvekciót. A konvektív hőcsere eredményeként az emberi test nyílt felületeiről a környező levegőbe kerül a hő. A konvekciós hőátadás az emberi test számára általában kicsi, és a teljes termelt hőmennyiség körülbelül 15%-át teszi ki. A környezeti levegő hőmérsékletének csökkenésével és mozgási sebességének növekedésével ez a folyamat jelentősen felerősödik, és elérheti a 30%-ot is.

Hősugárzás (sugárzás) - Ez az emberi test felforrósodott felületéről a környezetbe jutó hő elektromágneses természetű. Ennek a sugárzásnak a részaránya általában nem haladja meg a 10%-ot.

Párolgás - Ez a hő eltávolításának fő módja az emberi testből magas környezeti hőmérsékleten. Ez annak a ténynek köszönhető, hogy az emberi test felmelegedési folyamata során a perifériás erek tágulnak, ami viszont elősegíti a vérkeringés sebességének növekedését a szervezetben, és ennek következtében a hőmennyiség növekedését. átkerült a felszínére. Ugyanakkor a bőr verejtékmirigyei megnyílnak (az ember bőrének területe az antropológiai méretétől függően 1,5-2,5 m2 között változhat), ami a nedvesség intenzív elpárolgásához (izzadáshoz) vezet. Ezen tényezők kombinációja hozzájárul az emberi test hatékony hűtéséhez.

A levegő hőmérsékletének csökkenésével az emberi test felszínén a bőr megvastagodása (libabőr) és a perifériás erek és a verejtékmirigyek szűkülete következik be. Ennek eredményeként a bőr hővezető képessége csökken, a perifériás területeken pedig jelentősen csökken a vérkeringés sebessége. Ennek köszönhetően jelentősen csökken az emberi szervezetből a párolgás következtében távozó hő mennyisége.

Megállapítást nyert, hogy az ember csak a hőmérséklet, a páratartalom és a levegő sebességének bizonyos kombinációi mellett tud rendkívül termelékenyen dolgozni és jól érezni magát.

I. Flavitsky orosz tudós 1844-ben kimutatta, hogy az ember jóléte a hőmérséklet, a páratartalom és a levegő sebességének változásától függ. Megállapította, hogy a mikroklíma paramétereinek (hőmérséklet, relatív páratartalom és légsebesség) adott kombinációja esetén meg lehet találni a csendes és teljesen telített levegő hőmérsékleti értékét, amely hasonló hőérzetet kelt. A gyakorlatban ennek az összefüggésnek a megtalálására széles körben használják az úgynevezett effektív hőmérsékletek (ET) és az effektív ekvivalens hőmérsékletek (EET) módszerét. A hőmérséklet, páratartalom és légmozgási sebesség különböző kombinációinak az emberi testre gyakorolt ​​hatását a 3. ábrán látható nomogram segítségével értékeljük.

A bal y-tengely a hőmérsékleti értékeket mutatja száraz hőmérővel, a jobb tengely pedig a nedves hőmérővel. Egy pontban metsző görbecsalád megfelel az állandó légsebesség vonalainak. A ferde vonalak határozzák meg az effektív-ekvivalens hőmérséklet értékeit. Nulla légsebességnél az egyenértékű effektív hőmérsékletek értéke egybeesik az effektív hőmérséklet értékével.

A test és a környezet közötti hőenergia cserét ún hőcsere. A hőcsere egyik mutatója a testhőmérséklet, amely két tényezőtől függ: a hőképződéstől, vagyis a szervezetben zajló anyagcsere-folyamatok intenzitásától, és a hő kibocsátásától a környezetbe.

Azokat az állatokat, amelyek testhőmérséklete a külső környezet hőmérsékletétől függően változik, nevezzük poikilotermikus, vagy hidegvérű. Az állandó testhőmérsékletű állatokat nevezzük homeoterm(melegvérű). A hőmérséklet konzisztenciája testnek hívják izoter Mia. Ő függetlenséget biztosítanyagcsere folyamatok a szövetekben és szervekben a hőmérséklet-ingadozások következtében környezet.

Az emberi test hőmérséklete.

Az emberi test egyes részeinek hőmérséklete eltérő. A legalacsonyabb bőrhőmérséklet a kezeken és a lábakon figyelhető meg, a legmagasabb a hónaljban, ahol általában meghatározzák. Egészséges emberben hőmérséklet ebben terület egyenlő 36-37 °C. A nap folyamán az emberi testhőmérséklet enyhe emelkedése és csökkenése figyelhető meg a napi bioritmusnak megfelelően:a minimum hőmérséklet 2 fokon figyelhető meg- 4 óra éjszaka, maximum - 16-19 óráig.

T hőmérséklet izmos szövetek be nyugalmi és munka állapota 7 ° C-on belül ingadozhat. A belső szervek hőmérséklete attól függ az anyagcsere intenzitását illetően folyamatokat. A legintenzívebb anyagcsere folyamatok mennek végbe a májban, amely a test „legforróbb” szerve: a májszövet hőmérséklete 38-38,5° VEL. A végbél hőmérséklete 37-37,5 ° C. Azonban a széklet jelenlététől, a nyálkahártya vérellátásától és egyéb okoktól függően 4-5 ° C-on belül ingadozhat. A hosszú távú (maratoni) futóknál a verseny végén a végbél hőmérséklete 39-40 °C-ra emelkedhet.

A hőmérséklet állandó szinten tartásának képességét összekapcsolt folyamatok biztosítják - hőtermelésÉs hőleadás a testből a külső környezetbe. Ha a hőtermelés egyenlő a hőátadással, akkor a testhőmérséklet állandó marad. A szervezetben a hőképződés folyamatát ún kémiai hőszabályozás, egy folyamat, amely eltávolítja a hőt a szervezetből - fizikai hőszabályozás.

Kémiai hőszabályozás. A test hőanyagcseréje szorosan összefügg az energiaanyagcserével. A szerves anyagok oxidációja során energia szabadul fel. Az energia egy része az ATP szintézisére megy el. Ezt a potenciális energiát a szervezet felhasználhatja további tevékenységei során.Minden szövet hőforrás a szervezetben. A szöveteken átáramló vér felmelegszik.

A környezeti hőmérséklet emelkedése az anyagcsere reflexszerű csökkenését okozza, aminek következtében csökken a hőtermelés a szervezetben. A környezeti hőmérséklet csökkenésével az anyagcsere-folyamatok intenzitása reflexszerűen növekszik, és nő a hőtermelés. A hőtermelés növekedése nagyobb mértékben a fokozott izomaktivitás miatt következik be. Az akaratlan izomösszehúzódások (remegés) a fokozott hőtermelés fő formája. A hőtermelés növekedése előfordulhat az izomszövetben és az anyagcsere-folyamatok intenzitásának reflexszerű növekedése miatt - a nem összehúzódó izomtermogenezis.

Fizikai hőszabályozás. Ez a folyamat a hőnek a külső környezetbe történő átadása miatt megy végbe konvekción (hővezetés), sugárzáson (hősugárzás) és a víz elpárolgásán keresztül.

Konvekció - a hő közvetlen átadása a bőrrel szomszédos környezet tárgyaira vagy részecskéire. Minél nagyobb a hőmérséklet-különbség a test felülete és a környező levegő között, annál intenzívebb a hőátadás.

A hőátadás nő a levegő mozgásával, például a széllel. A hőátadás intenzitása nagymértékben függ a környezet hővezető képességétől. A hőátadás gyorsabban megy végbe vízben, mint levegőben. A ruházat csökkenti vagy akár leállítja a hővezetést.

Sugárzás - A testből hő szabadul fel a test felszínéről érkező infravörös sugárzás hatására. Emiatt a test elveszíti a hő nagy részét. A hővezetés és a hősugárzás intenzitását nagymértékben meghatározza a bőr hőmérséklete. A hőátadást a bőrerek lumenében bekövetkező reflexváltozás szabályozza. A környezeti hőmérséklet emelkedésével az arteriolák és a hajszálerek kitágulnak, a bőr felmelegszik és kipirosodik. Ez fokozza a hővezetési és hősugárzási folyamatokat. Amikor a levegő hőmérséklete csökken, a bőr arteriolái és kapillárisai beszűkülnek. A bőr sápadt lesz, az ereiben átfolyó vér mennyisége csökken. Ez a hőmérséklet csökkenéséhez vezet, a hőátadás csökken, és a test megtartja a hőt.

A víz elpárolgása a test felszínéről (2/3 nedvesség), valamint légzés közben (1/3 nedvesség). A víz elpárolgása a test felszínéről az izzadság kiválasztásával történik. Még a látható izzadás teljes hiányában is naponta elpárolog a bőrön keresztül. 0,5 l-ig víz - láthatatlan izzadás. 1 liter verejték elpárologtatása egy 75 kg-os ember testhőmérsékletét 10°C-kal csökkentheti.

Relatív nyugalmi állapotban egy felnőtt ember hővezetéssel a hő 15%-át, mintegy 66%-át hősugárzással és 19%-át vízpárolgás útján bocsátja ki a külső környezetbe.

Átlagosan egy személy veszít naponta kb 0,8 l izzadság, és vele 500 kcal hő.

Amikor lélegzik egy személy is körülbelül 0,5 liter vizet bocsát ki naponta.

Alacsony környezeti hőmérsékleten ( 15°C és az alatt) a napi hőátadás körülbelül 90%-a a hővezetésnek és a hősugárzásnak köszönhető. Ilyen körülmények között nem történik látható izzadás.

Levegő hőmérsékleten 18-22° A hőátadás miatt a hővezető képesség és a hősugárzás csökken, dea veszteség nőtesthő párolgás révénnedvesség a bőr felszínéről.Magas páratartalom mellett, amikor a víz párolgása nehéz, túlmelegedés léphet fel.testet és fejlődnitermikus találat.

Alacsony vízgőzáteresztő képesség szövet megakadályozza a hatékony izzadást és lehet az oka az emberi test túlmelegedése.

Meleg időben országok, hosszú túrák során, be forró a műhelyekben az emberek nagy mennyiséget veszítenek izzadságból származó folyadékok. Ugyanakkor van egy érzés szomjúságot, amelyet nem olt az elvétel víz. Ez annak a ténynek köszönhetően mi a baj akkor nagy mennyiségű ásványi sók vesznek el. Ha sót adsz az ivóvízhez, azt a szomjúságérzetet el fog tűnni És az emberek közérzete javulni fog.

Hőcserélő szabályozó központok.

A hőszabályozás reflexszerűen történik. Érzékelhető a környezeti hőmérséklet ingadozása hőreceptorok. A hőreceptorok nagy számban találhatók a bőrben, a szájnyálkahártyában és a felső légutakban. A belső szervekben, vénákban és a központi idegrendszer egyes képződményeiben is találtak hőreceptorokat.

A bőr hőreceptorai nagyon érzékenyek a környezeti hőmérséklet ingadozásaira. Izgatottak, ha a környezet hőmérséklete 0,007 ° C-kal nő, és 0,012 ° C-kal csökken.

A termoreceptorokban keletkező idegimpulzusok afferens idegrostokon keresztül a gerincvelőbe jutnak. Az utak mentén eljutnak a vizuális thalamushoz, és onnan a hypothalamus régióba és az agykéregbe jutnak. Az eredmény hő- vagy hidegérzet.

A gerincvelőben egyes hőszabályozó reflexek központjai. hipotalamusz a hőszabályozás fő reflexközpontja. A hipotalamusz elülső részei szabályozzák a fizikai hőszabályozás mechanizmusait, azaz hőátadó központ. A hipotalamusz hátsó részei szabályozzák a kémiai hőszabályozást és azok hőtermelő központ.

Fontos szerepet játszik a testhőmérséklet szabályozásában agykéreg. A termoregulációs központ efferens idegei főleg szimpatikus rostok.

Részt vesz a hőcsere szabályozásában hormonális mechanizmus, különösen a pajzsmirigy és a mellékvese hormonok. pajzsmirigy hormon - tiroxin, fokozza az anyagcserét a szervezetben, fokozza a hőtermelést. A tiroxin áramlása a vérbe növekszik, ahogy a test lehűl. Mellékvese hormon - adrenalin- fokozza az oxidatív folyamatokat, ezáltal fokozza a hőtermelést. Ezenkívül az adrenalin hatására érszűkület lép fel, különösen a bőrerek, ennek köszönhetően csökken a hőátadás.

A test alkalmazkodása alacsony környezeti hőmérsékletre. Amikor a környezeti hőmérséklet csökken, a hipotalamusz reflex gerjesztése következik be. Tevékenységének növekedése serkenti agyalapi , ami a tirotropin és a kortikotropin fokozott felszabadulását eredményezi, amelyek fokozzák a pajzsmirigy és a mellékvese aktivitását. Az ezekből a mirigyekből származó hormonok serkentik a hőtermelést.

Így, hűtéskor A szervezet védekező mechanizmusai aktiválódnak, fokozzák az anyagcserét, a hőtermelést és csökkentik a hőátadást.

A hőszabályozás életkorral összefüggő jellemzői. Az első életév gyermekeknél tökéletlen mechanizmusok figyelhetők meg. Ennek eredményeként, ha a környezeti hőmérséklet 15 ° C alá csökken, a gyermek testében hipotermia lép fel. Az első életévben a hővezetés és a hősugárzás révén csökken a hőátadás, és nő a hőtermelés. Azonban 2 éves korukig a gyermekek termolabilisak maradnak (a testhőmérséklet emelkedik étkezés után magas környezeti hőmérsékleten). A 3-10 éves gyermekeknél a hőszabályozási mechanizmusok javulnak, de instabilitásuk továbbra is fennáll.

A prepubertás korban és a pubertás (pubertás) alatt, amikor a szervezet fokozott növekedése és a funkciók neurohumorális szabályozásának átstrukturálása következik be, a termoregulációs mechanizmusok instabilitása nő.

Idős korban a szervezetben a hőképződés csökkenése tapasztalható a felnőttkorhoz képest.

A test keményedésének problémája. Az élet minden szakaszában meg kell keményíteni a testet. A keményedés alatt a szervezet ellenálló képességének növelését értjük a káros környezeti hatásokkal és mindenekelőtt a lehűléssel szemben. A keményedés természetes tényezők – nap, levegő és víz – felhasználásával érhető el. Az emberi bőr idegvégződéseire és ereire hatnak, fokozzák az idegrendszer aktivitását és elősegítik az anyagcsere folyamatok fokozását. A természetes tényezőknek való állandó kitettség mellett a szervezet hozzászokik hozzájuk. A szervezet edzése eredményes, ha az alábbi alapfeltételek teljesülnek: a) a természeti tényezők szisztematikus és állandó felhasználása; b) hatásuk időtartamának és erősségének fokozatos és szisztematikus növelése (a keményedés meleg víz használatával kezdődik, fokozatosan csökkentve a hőmérsékletet és növelve a vízi eljárások idejét); c) keményedés hőmérsékletben kontrasztos ingerek alkalmazásával (meleg-hideg víz); d) az edzés egyéni megközelítése.

A természetes keményítő faktorok használatát a testneveléssel és a sporttal kell kombinálni. Edzésre jók a reggeli gyakorlatok a friss levegőn vagy a nyitott ablakú helyiségben a test jelentős részének kötelező expozíciójával és az azt követő vizes eljárások (zuhanyozás, zuhanyozás). A keményedés az emberek egészségi állapotának javításának leginkább elérhető eszköze.

A minket körülvevő környezet - levegő, víz, föld - hatalmas mennyiségű hőt tartalmaz. A hőenergia a közeg molekuláinak kaotikus mozgásához kapcsolódik, és csak nulla abszolút hőmérsékleten (T = 0 K) egyenlő nullával. Közönséges T ~ 300 K hőmérsékleten egyenlő W = mCT, ahol m a közeg tömege, C a fajlagos hőkapacitása. Óriási tömegénél fogva ez az energia elegendő az emberiség minden igényének kielégítésére. Ezt próbálják használni a második típusú örökmozgónak nevezett eszközökben.

A második típusú örökmozgó nem sérti meg az energiamegmaradás törvényét (a termodinamika első törvényét), mivel nem a semmiből veszik azt, hanem a környezetből. Ellentmondanak egy másik alapvető természeti törvénynek - a termodinamika második törvényének, amely szerint a hőmotorban végzett munka csak hőmérséklet-különbség jelenlétében érhető el. Az energia jelenléte szükséges, de nem elégséges feltétele a gyakorlati felhasználásnak. Például, ha van egy vízzel teli magashegyi tó, de nincs lehetőség alacsonyabb szintû tározóba ereszteni, akkor itt nem építhetõ vízerõmû, mivel nem lehet vízhozamot szerezni. ami forgatja a turbinákat. Ha van pozitív elektromos potenciállal rendelkező vezető, akkor egy másik, alacsonyabb vagy negatív potenciálú vezetőre van szükség az izzót megvilágító áram előállításához.

Hőben is hasonló: ahhoz, hogy a hőgép a környezet energiájából működjön, hőenergiáját „le kell vezetni”, amihez egy alacsonyabb hőmérsékletű tárgy, az úgynevezett hűtőszekrény szükséges.

A termodinamika szerint a hőmotor maximális hatásfoka a Carnot-ciklusban érhető el, ahol van

Itt Tn és Tx a fűtőelem és a hűtőszekrény hőmérséklete. Az (1)-ből az következik, hogy a hatásfok mindig kisebb, mint egység. Egyensúlyi körülmények között, amikor nincs hőmérséklet-különbség a környezetben, pl. Tn = Tx, hatásfok = 0. Ezért egyetlen hőmotor sem tud működni termikus egyensúlyi körülmények között, annak ellenére, hogy elegendő mennyiségű hő van szétszórva. Az erőművi turbinák, gőzgépek, belső égésű motorok és egyéb aktív hőenergia-források úgy termelnek munkát, hogy a gázt Tn magas hőmérsékletre hevítik és Tx alacsonyabb hőmérsékleten juttatják a környezetbe, de fűtésre kénytelenek vagyunk tüzelőanyagot elégetni. Az örökmozgó gépek feltalálói arra törekszenek, hogy környezetbarát, ingyenes és korlátlan energiát nyerjenek üzemanyag elégetése nélkül, azonos Tn és Tx mellett. Mire számítanak?

Sokan meg vannak győződve arról, hogy a második alapelv hamis. Az Orosz Fizikai Társaság elnöke V.G. Rodionov cikkét „A termodinamika második törvényének összeomlása”-nak nevezte, E.G. Oparin könyve – „Az üzemanyag-mentes energia fizikai alapjai. A termodinamika második főtételének korlátai." A legtöbben a környezet szórt belső hőenergiáját próbálják egy helyre koncentrálni, megkerülve a második elvet. Ugyanakkor idézik F. Engelst, aki a második törvényből az Univerzum termikus halálának elkerülhetetlenségére vonatkozó következtetéseket kritizálva a következőképpen érvelt: „A világtérbe kibocsátott hőnek képesnek kell lennie arra, hogy valahogy... megforduljon. egy másik mozgásformába, amelyben ismét koncentrálódhat, és aktívan elkezdhet működni” (Dialectics of Nature, 1975, 22. o.).

Mivel a második típusú örökmozgók nem mondanak ellent a dialektikának és a marxizmus klasszikusainak, 1954. június 10-én a Szovjetunió Tudományos Akadémia Elnöksége rendeletével megkezdték hivatalos tanulmányozásukat. A munkát P.K. vezetésével bízták meg. Oscsepkov.

Pavel Kondratievich Oshchepkov (1908-1992) az 1930-as években repülőgépek rádiós észlelésével foglalkozott, amelyben M. N. marsall minden lehetséges módon segítette. Tuhacsevszkij. A „marxista dialektikus módszer kreatív alkalmazása alapján” (88. o.) választott detektálási módszer azonban a jelgyengüléssel, amikor egy repülőgép a rádióadó és a vevő között repül (mint A. S. Popov idejében) nem a jobb oldalon tért el. az akkor kialakulóban lévő impulzusradar módszer. Oshchepkov mérnök és Tuhacsevszkij marsall tevékenysége ártott hazánk védelmi képességének. Ezért 1937-ben Oshcsepkovot szabotázsért 10 évre ítélték, főnökét pedig halálbüntetésre ítélték. Egy börtöncellában, melegről álmodozva Oshcsepkov – szavai szerint – felfedezte az energiakoncentráció törvényét, amely szerint „a természetben az energia koncentrációjának és dekoncentrációjának dialektikus egységben kell léteznie”.

Kiszabadulása után a Hruscsov vezetés kedvesen kezelte Oshcsepkovot, a műszaki tudományok doktora, professzor, az RSFSR tudományos és technológiai tiszteletbeli munkása, a Tudományos Akadémia Introszkópiai Intézetének igazgatója lett, de továbbra is szabotázst folytatott. tevékenységeket. F. Engels szavait cselekvésre utaló jelnek tekintve 1967-ben intézetében létrehozta a második típusú örökmozgók osztályát és az Energiainverziós Nyilvános Intézetet (ENIN), amelynek munkájába bevonta. tudósok és mérnökök ezrei különböző városokból. Oshchepkov konkrét feladatot tűzött ki: „Olyan folyamatokat találni, amelyek lehetővé teszik a környező tér hőenergiájának közvetlen és azonnali átalakítását elektromos energiává... Mesterséges koncentrálási módszerek feltárása, szórt energia koncentrálása annak érdekében, hogy újra adhassuk. aktív formák...”. Oshchepkov társa, M.P. Krivykh ezt a feladatot versben fogalmazta meg:

Itt egy nagyon merész módszerre van szükségünk,
Tehát az egyensúlyi hő
Könnyedén és ügyesen
Folyott a koncentráció.

Természetesen az intézet semmilyen energiakoncentrációt nem ért el (és nem is tudott volna). Oshcsepkovnak a Tudományos Akadémia által jóváhagyott és a szovjet tudományt megszégyenítő munkája miatt a vezető akadémikusok kénytelenek igazolni magukat a világ tudományos közössége előtt a Pravda című újságban (1959. november 21. és 22., 1987. június 22.). Talán az egyetlen működő örökmozgó az a készülék volt, amelyet maga Oshcsepkov mutatott be a szenzációra vágyó újságíróknak. Így írja le őt a Moszkovszkij Komszomolec című lap tudósítója, Sz. Kasnyikov. – Az asztalon van egy kis installáció: egy vékony, szemmel alig látható vezeték egyik végén egy elektromos mérőeszközhöz, a másik végén a semmihez csatlakozik. Nincs áramforrás... És a készülék mutatja: folyik az áram! Az energia egyenesen a levegőből jön. A környezet hője az elektronok mozgásának energiájává alakul, hőmérsékletkülönbség nélkül.” Valójában a vezetékek antennaként szolgáltak, amely rádióállomások, televíziós központok, ipari zaj és hálózati interferencia jeleit fogadta. Nem valószínű, hogy a professzor ezt nem tudta, de sikerült megtévesztenie a fizikában analfabéta újságírót.

Az általa utált hatásfok-együtthatóról Oshchepkov ezt írja: „Elvileg ennek az együtthatónak az értéke nem lehet alacsonyabb 100%-nál – ez a készülékbe juttatott energia eltűnését jelentené” (264. o.). Valójában a hasznos munkával együtt a ráfordított energia egy része mindig haszontalanul elvész.

A rajongók a 21. században továbbra is dolgoznak a második típusú örökmozgógépek megalkotásán. Még saját tudományos akadémiát is nyitottak, az Energia Inverziók Nemzetközi Akadémiáját. PC. Oshcsepkova. Az akadémia rendes tagja E.G. Oparin azt írja, hogy „A világ teljesen másképp épül fel, mint ahogyan mi látjuk a termodinamika dogmáinak prizmáján keresztül, amelyet P.K. Oshchepkov helyesen tette fel a környezeti energiakoncentráció problémáját. A probléma megoldását a természet nem tiltja, és az üzemanyag-mentes energia minőségileg új korszakát nyitja meg.” És a második típusú örökmozgó teoretikusa, a műszaki tudományok kandidátusa, N.E. Zaev úgy véli: „Az energiabőség... lehet, hogy egyáltalán nem a tűz bőségéből fakad, hanem a másik oldalról... Környezeti energiakoncentrátorok (IES-ek, cézorok) sokféle elven – ez az energia alapja. bőség." 1991-ben kijelentette, hogy „a kutatás hatékony hozama 3-5 év múlva lesz megadva”. Azóta több mint 20 év telt el, de valamiért nem voltak igazán működő eszközök.

A természetet nem lehet megtéveszteni. A termodinamika második főtétele biztosítja a stabilitását. Az energia magától eloszlik. Ha lehetséges lenne a kozmikus, vákuum, levegő vagy más energia spontán koncentrációja, akkor itt-ott váratlanul felbukkanó energiarögök már rég megégettek volna minden élőlényt, minket is.
A feltalálók azonban dolgoznak. És ahogy mondják, amit keresel, azt mindig megtalálod. NEM. Zaev megalkotta a ferroelektromos és ferritek felhasználásával a második típusú örökmozgó gépeket, amelyek szerinte működőképesek voltak, és szabadalmaztatta őket. A kimeneti teljesítmény növekedése a bemenethez képest akár 10-szeres is volt. Az Orosz Fizikai Társaság Zaev „casorait” az „energetika területén kiemelt nemzetgazdasági jelentőségű” műszaki projektek közé sorolta, és szerzőjük ebből a társaságból lett díjazott. A meghirdetett eredményt azonban egy nem szinuszos áram kimenő teljesítményének kompetens mérésével sikerült elérnie.

Folyamatban van a legjobb Carnot-ciklushoz tartozó hőgép működési ciklusának keresése, amelyben a hatásfok az (1) képlet szerint nem alacsonyabb, hanem az egységnél nagyobb lenne. Ezt az Állami Meteorológiai Szolgálat B.V. Moszkvai Központjának fizikai és matematikai tudományok kandidátusa végezte. Karasev. Hőmotoros ciklusának hatásfoka 3 vagy még több legyen, biztosítva a legegyszerűbb, közönséges levegővel töltött 1 hengert 3 és benne egy önjáró 2 dugattyút tartalmazó berendezés üzemanyag nélküli működését (1. ábra). Magától értetődik, hogy van forgattyús mechanizmus, főtengely és lendkerék is. A számítás pozitív eredményét annak köszönhette, hogy a szerző elemi hibát követett el a hatásfok kiszámításakor, amely itt valójában mindig egynél kisebb.

Rizs. 1. Motor Karasev

Kiderült, hogy nem is lehet új ciklusokat kitalálni, hanem a régi Carnot-ciklusra szorítkozni, és az alapján létrehozni egy örökmozgót. Ehhez elegendő, ha az (1) képletben a hatékonyságot nem az abszolút hőmérsékletet helyettesítik Kelvinben, hanem a mindennapi életben használt hőmérsékletet Celsius-fokban, ahogy azt az omszki feltaláló, V. Fedorov tette. Például, ha Tn = 20 oC, és Tx = -180 oC, akkor a hatásfok = 10, azaz. 1000%. A motor felépítése hasonló az előzőhöz (1. ábra), és ugyanazt a levegőt használják munkaközegként. Most, ahogy a szerző megjegyzi, megkerülhetjük a „bolygó olajmaffiát”, és megmenthetjük a civilizációt a környezeti katasztrófától. Ha azonban a fűtőelem és a hűtőszekrény hőmérsékletét a várakozásoknak megfelelően Kelvinben fejezzük ki az (1) képletben: Tn = 293 K, Tx = 93 K, akkor a ciklus hatékonysága 68% lesz. Következésképpen nem kapunk energiát, és a dugattyú mozgatásához kénytelenek vagyunk munkát végezni vagy ugyanazt az olajat elégetni.

A fizika jól ismert „cáfolója”, a fizika és a matematika kandidátusa, az SFU S.A. docense. Geraszimov cikkeiben azt állítja, hogy a termodinamika második főtétele „a szeszélyes jellegével tűnik ki”. „Majdnem mindegyikünknek van otthon hűtőszekrénye és fűtőkészüléke is, de egyikünknek sem tűnt fel, hogy működés közben mozogni kezdtek. Ezzel szemben a hűtőszekrény vagy a fűtés hiánya nem jelenti a mozgás hiányát.” Ennek alapján egy gravitációs síkot javasol egy lap formájában, amelynek egyik oldala sima, a másik durva (2. ábra). Ezt a repülő szőnyeget nem egy üzemanyagot égető motor emeli meg, hanem levegőmolekulák becsapódása, amelyek ereje a durva oldalon állítólag 10 százalékkal vagy még többel eltér attól az erőtől, amellyel a légkör egy sima felületet nyom.

Rizs. 2. Gerasimov varázsszőnyege

Ennek eredményeként Gerasimov számításai szerint egy négyzetméteres „szőnyeg” 10 tonna rakományt képes felemelni. A szerző ugyan nem készített modellt a gravitációs síkról, de mégis azt állítja, hogy „ami lehetséges, az biztosan nemcsak papíron fog megnyilvánulni, hanem egy megfelelő technikai eszköz formájában is”. Sajnos az adjunktus elfelejtette (vagy nem ismerte) az iskolai fizika szakot, amely szerint a légnyomás a lap mindkét oldalán azonos.

Az Orosz Tudományos Akadémia S.I. Általános Fizikai Intézetének tudósai szintén nem tűrnek bele a második törvénybe. Yakovlenko, S.A. Mayorov és A.N. Tkachev. Számítógépes kísérletük kimutatta, hogy a hőszigetelt Coulomb-plazma minden külső hatás nélkül magától felmelegszik. Valamiért nem készítettek „örök” fűtőt ezen az elven, pedig híresek lettek volna és pénzt is kereshettek volna.
A második törvény kimondja, hogy lehetetlen a hőenergiát koncentrálni, i.e. a közeg részecskéinek kaotikus mechanikus mozgása, és ennek köszönhetően munkavégzés. Felhasználható-e az elektromágneses sugárzás energiája, amely a közegben keletkezik, amikor molekulái egymásnak ütköznek? Ez a termikus elektromágneses sugárzás széles frekvenciatartományt foglal el, és szobahőmérsékleten a spektrum infravörös tartományában helyezkedik el, és 500–1000 °C feletti környezeti hőmérsékleten a látható tartományba tolódik el. Az elektromágneses sugárzás lencsék, tükrök és diffrakciós rácsok segítségével koncentrálható. a megfelelő hullámhossz-tartományból.

E. Shu noginszki mérnök a „Technology for Youth” 2/2003-as számában lemezjátszó használatát javasolta egy olyan örökmozgóban, mint amilyet a P.N. Lebedev a könnyű nyomás mérésére. A pengék egyik oldala tükrözött, a másik megfeketedett. A szerző szerint a forgótányérnak forognia kell, mivel az elektromágneses sugárzás nyomása a tüköroldalon, ahonnan a fotonok visszaverődnek, kétszer akkora, mint a fekete oldalon, ahonnan elnyelődnek. A készülék működésképtelensége nyilvánvaló, hiszen a lapátok megfeketedett oldala maga bocsát ki fotonokat, és ezek visszarúgásával egyensúlyba hozza a nyomást.

A kíváncsi olvasó elméjének fejlesztésére magam javasoltam a környezet elektromágneses sugárzását „koncentráló” örökmozgó-trojkát. Ezek egyike az ábrán látható. 3.

Rizs. 3.

Egy hőszigetelt helyiségben 1 van egy 2 turbina tükörlapátokkal 3. A turbina egyik oldalán egy elektromágneses sugárzás koncentrátor - egy homorú tükör 4, a másikon pedig a szoba 5 feketére festett fala található. . A fal sugárzása a 3 lapát 5 fal felé eső oldalára esik, a 4 tükör által koncentrált sugárzás pedig az ellenkező oldalra esik, mivel az elektromágneses hullámok nyomása egyenesen arányos az energiasűrűséggel (vagy a beeső fotonok számával), akkor a Shu készülékkel ellentétben a lapockák különböző oldalain a nyomás más és más lesz. Tehát, ha a tükör átmérőjét 1 m-nek vesszük, és a pengét 1 cm-nek vesszük, akkor a sugárzás sűrűsége és ennek megfelelően a tükör oldalán lévő nyomás 10 000-szer nagyobb lesz, mint az ellenkező oldalon, ahová a töménytelen áramlás esik. Ennek eredményeként differenciálerő jelenik meg, és a turbinának forognia kell. A hatás fokozása érdekében hasonló koncentrátorokat más pengékre is lehet irányítani. Természetesen a keletkező erő nagyon kicsi, de P.N. Lebegyev lemezjátszója forgott! És ami a legfontosabb, az a tény, hogy a környezet belső energiája miatt fűtő és hűtőszekrény nélkül lehet dolgozni!

Az ilyen motor második változata egy megfeketedett 1 gőzkazánt tartalmaz, amelyre a 3 hőszigetelt helyiség (környezet) falaiból érkező termikus elektromágneses sugárzást a 2 lencsék fókuszálják (4. ábra).

Rizs. 4.

Az 1-es kazán csöveken csatlakozik a 4-es gőzgéphez, melynek hűtője a környezet. Mivel a környezetből a kazán falára eső fókuszált elektromágneses termikus sugárzás sűrűsége ezerszer nagyobb, mint a nem fókuszálté, a kazán hőmérséklete emelkedni kezd, és nagyobb lesz, mint a környezet hőmérséklete. és a szoba falai Ahhoz. A termodinamikai egyensúly T hőmérsékleten jön létre, amikor a kazánfalak sugárzási teljesítménye egyenlő lesz a beeső teljesítménnyel. Egyensúlyi állapotban a kazán nem fogyaszt energiát a környezetből. Most töltsük meg a kazánt Tk hőmérsékleten forrásban lévő folyadékkal, amely valahol középen fekszik To és T között. A folyadék forrni kezd, gőze pedig a 4-es gépet működteti. A forrásban lévő folyadék a kazán hőmérsékletét a 4. A Tk szint kisebb, mint a T egyensúlyi állapot. Ennek következtében a termodinamikai egyensúly nem jön létre, és a kazánra eső sugárzás energiája mindig nagyobb lesz, mint az általa kibocsátott energia. Ezzel a módszerrel a környezetből a kazán folyamatos energiaellátása biztosítja a gőzgép örökkévaló működését üzemanyag-fogyasztás nélkül.
Nem jobb a környezet koncentrált elektromágneses sugárzását közvetlenül elektromos árammá alakítani, például fotovoltaikus cellák segítségével (5. ábra)? Itt a 4 tükör által fókuszált 3 környezet (például egy helyiség falai) infravörös sugárzása az 1 fotocellára esik, ahol a 2 terhelésre jutó elektromos árammá alakul.

Rizs. 5

A fotodetektorok még az Univerzum háttérsugárzását is érzékelik, bár szintje jóval alacsonyabb, mint a miénk, és egy fekete test sugárzásának felel meg, amelynek hőmérséklete mindössze 2,7 K. Ezért lehetséges, hogy az utóbbi lehetőség működik még az űrben is.
Ha valakinek tetszettek ezek az „őrült” ötleteim, és megépíti a világ első működő prototípusát egy ilyen örökmozgónak, akkor V.K. Oshchepkova szerint „a gyakorlati következmények szempontjából... csak a primitív ember által felfedezett módszerekkel lehet a mesterségesen előállítani a tüzet.” Sajnos az örökmozgóim sem működnek, aminek igazolása nem igényel kísérleteket. A helyzet az, hogy a környezet elektromágneses sugárzása izotróp - minden oldalról azonos intenzitással esik, ezért nem lehet objektívvel, tükörrel vagy más eszközzel fókuszálni.

Így haszontalan minden próbálkozás, hogy az egyensúlyi környezetből vett szabad energiával örömet szerezzünk, és a feltalálók álma marad, munkaidejüket vesztegetve. Ahhoz, hogy hőből munkát vagy villamos energiát nyerjünk, hőmérséklet-különbségre van szükség, amelyet fűtéssel érnek el, vagy a természetben, például geotermikus forrásoknál létezik.

IRODALOM

1. V.G. Rodionov. A termodinamika második főtételének összeomlása. ZhRFM, 1996, 1–12., p. 5-16
2. E.G. Oparin. Az üzemanyag-mentes energia fizikai alapjai. A termodinamika második főtételének korlátai. M., URSS szerkesztőség, 2004
3. P.K. Oscsepkov. Élet és álom. M., moszkvai munkás, 1977, 1984
4. Sz. Kasnyikov. Egy közönséges örökmozgó. Moszkva Komszomolet, 1980.09.5
5. N.E. Zaev. Közeli energiatartomány. ZhRFM, 1991, 1. szám, p. 12-21
6. N.E. Zaev. A nemlineáris dielektrikumokkal és ferritekkel történő energiatermelés feltételei. ZhRFM, 1991, 1. szám, p. 49 – 52; A fizika új oldalai. M., Közhasznú, 1996, p. 73 – 77; Orosz gondolat, 1992, 2. sz., p. 7-28
7. Találmányi jelentkezések 3601725, 3601726 sz
8. ZhRFM, 1997, 1–12., p. 97-98
9. V. Petrov. A 21. század örökmozgói. Éter, mint energiaforrás. Mérnök, 2010, 8. szám, p. 24-25
10. B.V. Karasev. Állandó hőmérsékletű környezetből a munka kiemelésének módszerei (második üzenet). szombaton „K.E. Ciolkovszkij: tudományos kutatás. örökség." Kaluga, 2008, p. 264-265
11. V. Petrov. A 21. század örökmozgói. Levegő és homok üzemanyagként. Mérnök, 2010, 5. szám, p. 22-23
12. V. Fedorov. Vízmotorok. Mérnök, 2003, 7. szám, p. 12-14
13. V. Petrov. V. Fedorov „Vízmotorok” című cikkével kapcsolatban. Mérnök, 2003, 12. szám, p. 5
14. Sz. Geraszimov. Levitáció: mítosz, valóság vagy paradoxon? Mérnök, 2009, 12. szám, p. 6-9
15. Sz. Geraszimov. Diffúz szórás, emelés és a termodinamika második főtétele. Mérnök, 2010, 10. szám, p. 2-5
16. S.A. Geraszimov. A lebegésről és a szűrésről a gázdinamikában. Alkalmazott fizika kérdései, 2005, 12. sz
17. S.A. Geraszimov. Diffúz szórás és gázdinamikus levitáció. Modern csúcstechnológia, 2010, 1. sz
18. O. Lebegyev. Megtörhető-e a termodinamika második főtétele? Feltaláló és újító, 1995, 1. sz., p. 18
19. V. Petrov. A fekete testről és a tükörről. Technológia a fiatalok számára, 2004, 2. szám, p. 15
20. V. Petrov. A környezeti hő felhasználása. Mérnök, 2011, 4. szám, p. 24-26

Mert hőfogyasztás csökkentése szigorúra van szükség technológiai berendezések és fűtési hálózatok hőveszteségének elszámolása. A hőveszteség a berendezések és csővezetékek típusától, azok helyes működésétől és a szigetelés típusától függ.

A hőveszteséget (W) a képlet segítségével számítjuk ki

A berendezés és a csővezeték típusától függően a teljes hőellenállás:

szigetelt csővezeték egyrétegű szigeteléssel:

kétrétegű szigetelt csővezeték esetén:

2 m-nél nagyobb átmérőjű többrétegű lapos vagy hengeres falú technológiai eszközöknél:

2 m-nél kisebb átmérőjű többrétegű lapos vagy hengeres falú technológiai eszközök esetében:

hordozó a csővezeték vagy berendezés belső falához és a fal külső felületétől a környezetbe, W/(m 2 - K); X tr, ?. st, Xj - a csővezeték anyagának, a szigetelésnek, a berendezés falainak, a fal i-edik rétegének hővezető képessége, W/(m K); 5 ST. — készülék falvastagsága, m.

A hőátbocsátási tényezőt a képlet határozza meg

vagy az empirikus egyenlet szerint

A csővezeték vagy készülék falairól a környezetbe történő hőátadást az a n [W/(m 2 K)] együttható jellemzi, amelyet kritérium vagy tapasztalati egyenletek határoznak meg:

kritérium egyenletek szerint:

Az a b i a n hőátadási együtthatókat kritérium vagy tapasztalati egyenletek segítségével számítjuk ki. Ha a forró hűtőfolyadék forró víz vagy kondenzáló gőz, akkor a in > a n, azaz R B< R H , и величиной R B можно пренебречь. Если горячим теплоносителем является воздух или перегретый пар, то а в [Вт/(м 2 - К)] рассчитывают по критериальным уравнениям:

empirikus egyenletek szerint:

Az eszközök és csővezetékek hőszigetelése alacsony hővezető képességű anyagokból készül. A jól megválasztott hőszigetelés 70%-kal vagy még többel is csökkentheti a környező tér hőveszteségét. Ezenkívül növeli a termikus berendezések termelékenységét és javítja a munkakörülményeket.

A csővezeték hőszigetelése túlnyomórészt egy rétegből áll, amelyet a szilárdság érdekében felül fednek egy réteg fémlemezzel (tetőfedő acél, alumínium stb.), száraz vakolat cementhabarcsokból stb. Ha fém fedőréteget használnak, a a hőellenállás elhanyagolható. Ha a fedőréteg vakolat, akkor annak hővezető képessége kis mértékben eltér a hőszigetelés hővezető képességétől. Ebben az esetben a bevonatréteg vastagsága, mm: 100 mm-nél kisebb átmérőjű csövek esetén - 10; 100-1000 mm átmérőjű csövekhez - 15; nagy átmérőjű csövekhez - 20.

A hőszigetelő és fedőréteg vastagsága nem haladhatja meg a maximális vastagságot, a csővezeték tömegterhelésétől és teljes méretétől függően. táblázatban A 23. táblázat mutatja a hőszigetelés tervezési szabványok által javasolt gőzvezeték-szigetelés maximális vastagságának értékeit.

Technológiai eszközök hőszigetelése lehet egyrétegű vagy többrétegű. Hőveszteség termikus úton

a szigetelés az anyag típusától függ. A csővezetékek hőveszteségét a csővezeték 1 és 100 m hosszára, a technológiai berendezésekben - a berendezés felületének 1 m 2 -ére számítják.

A csővezetékek belső falain lévő szennyezőanyag-réteg további hőellenállást hoz létre a környező térbe történő hőátvitelhez. Az R hőellenállások (m. K/W) egyes hűtőfolyadékok mozgása során a következő értékeket mutatják:

A berendezéseket technológiai megoldásokat, a hőcserélő egységeket forró hűtőközeget ellátó csővezetékekben olyan formázott részek találhatók, amelyekben az áramlás hőjének egy része elvész. A helyi hőveszteséget (W/m) a képlet határozza meg

A csővezeték-szerelvények helyi ellenállási együtthatói a következő értékekkel rendelkeznek:

A táblázat összeállításakor. 24 fajlagos hőveszteség számítást végeztünk varrat nélküli acél csővezetékekre (nyomás< 3,93 МПа). При расчете тепловых потерь исходили из следующих данных: тем-

a helyiség levegő hőmérsékletét 20 °C-nak vettük; sebessége a szabad konvekció során 0,2 m/s; gőznyomás - 1x10 5 Pa; víz hőmérséklete - 50 és 70 °C; a hőszigetelés egy rétegű azbesztzsinórban készül, = 0,15 W/(m K); hőátbocsátási tényező a„ = 15 W/(m 2 - K).

1. példa A gőzvezeték fajlagos hőveszteségének kiszámítása.

2. példa Fajlagos hőveszteség kiszámítása nem szigetelt csővezetékben.

Meghatározott feltételek

108 mm átmérőjű acélcsővezeték. Névleges átmérő d y = 100 mm. Gőz hőmérséklet 110°C, környezeti hőmérséklet 18°C. Az acél hővezető képessége X = 45 W/(m K).

A kapott adatok azt mutatják, hogy a hőszigetelés alkalmazása 2,2-szeresére csökkenti a csővezeték 1 m-ére eső hőveszteséget.

A barnító és telítőfilc gyártás technológiai berendezéseinek fajlagos hővesztesége, W/m2:

3. példa Fajlagos hőveszteség számítása technológiai eszközökben.

1. Az „Óriás” dob vörösfenyőből készült.

2. Szárítógép a Hirako Kinzoku-tól.

3. Longboat beretek festésére. Rozsdamentes acélból [k = 17,5 W/(m-K)]; nincs hőszigetelés. A longboat teljes méretei 1,5 x 1,4 x 1,4 m Falvastagság 8 ST = 4 mm. A folyamat hőmérséklete t = = 90 °C; levegő a műhelyben / av = 20 °C. A levegő sebessége a műhelyben v = 0,2 m/s.

Az a hőátbocsátási tényező a következőképpen számítható ki: a = 9,74 + 0,07 At. /av = 20 °C-on a 10-17 W/(m 2 K).

Ha a készülék hűtőfolyadékának felülete nyitott, akkor a felület fajlagos hőveszteségét (W/m2) a képlet segítségével számítjuk ki.

A "Capricorn" (Nagy-Britannia) ipari szolgáltatás az "Alplas" rendszer használatát javasolja a hűtőfolyadékok nyílt felületéről származó hőveszteség csökkentésére. A rendszer üreges polipropilén lebegő golyók használatán alapul, amelyek szinte teljesen lefedik a folyadék felületét. Kísérletek kimutatták, hogy egy nyitott tartályban 90 °C-os vízhőmérsékletnél a hőveszteség egy réteg golyó használatakor 69,5%-kal, két réteg esetén 75,5%-kal csökken.

4. példa: Fajlagos hőveszteség számítása a szárítóegység falain keresztül.

A szárítóegység falai különféle anyagokból készülhetnek. Vegye figyelembe a következő falterveket:

1. Két réteg 5 ST = 3 mm vastagságú acél, közöttük szigeteléssel azbesztlemez formájában 5 I = 3 cm vastag és hővezető képesség X U = 0,08 W/(m K).

A szárítófalak S st felületén áthaladó Q p hőáramot a hőátadási egyenlet segítségével számítjuk ki:

Q p = k*Δt átlag *S st,

A k hőátbocsátási tényezőt a többrétegű fal képletével számítják ki:

ahol δ és λ a különböző bélés- és hőszigetelési rétegek vastagsága, illetve hővezetési együtthatója.

Keressük meg a kritérium értékét Re:

Re=v*l/υ=2,5 m/s*1,65 m/29*10 -6 m 2 /s=142241

Nu=0,66*Re 0,5 *Pr 0,33 =0,66*142241 0,5 *1,17 0,33 =262,2.

α hőátadási tényező a szárítószerről a falak belső felületére:

α1 =Nu* λ/l=262,2*3,53*10-2 W/(m*K)/1,65 m=5,61 W/m2*K.

A teljes hőátbocsátási tényező konvekcióval és a külső falról a környező levegőbe történő sugárzással:

α 2 =9,74+0,07*(t st -t c),

ahol t cf a külső fal hőmérséklete, t st =40 0 C,

t in – környezeti levegő hőmérséklet, t in = 20 0 C,

α 2 = 9,74 + 0,07* (40 0 C-20 0 C) = 11,14 W/m 2 *K.

A gázok hőmérséklete alapján választjuk ki a bélés vastagságát (3.1. táblázat)

bélések –

tűzálló agyag – 125 mm

acél - 20 mm

samott – 1,05 W/m*K

acél - 46,5 W/m*K

Megtaláljuk a hőátbocsátási tényezőt:

Meghatározzuk a fal felületét S st:

S st =π*d*l=3,14*1,6 m*8 m=40,2 m 2,

Q p = 2,581 W/(m 2 *K)*89 0 C*40,2 m 2 = 9234 W.

A környezet fajlagos hőveszteségét a következő képlet határozza meg:

ahol W a szárított anyagból 1 s alatt eltávolított nedvesség tömege.

q p = 9234 W/0,061 kg/s=151377,05 W*s/kg.

2.3. A fűtőelem számítása légszárításhoz

A Q 0 teljes hőmennyiséget a következő képlettel számítjuk ki:

Q 0 =L*(I 1 -I 0)

Q 0 =2,46 kg/s *(159 kJ/kg +3,35 kJ/kg) = 399,381 kW

Számítsuk ki az átlagos hőmérséklet-különbséget a logaritmikus egyenlet képletével:

ahol Δt m =t 1 -t 2n

Δt b =t 1 -t 2k

t 1 - a fűtőgőz hőmérséklete (egyenlő a gőz telítési hőmérsékletével adott nyomáson).

5,5 atm nyomáson. t 1 =154,6 0 C (st. 550)

t 2н, t 2к - levegő hőmérséklete a kaloriméter bejáratánál és az abból való kilépésnél, t 2к =150 0 С; t 2n = -7,7 0 C.

Δtb = 154,6 0 C+7,7 0 C = 162,3 0 C,

Δt m = 154,6 0 С-150 0 С = 4,6 0 С,

A kaloriméter S t hőcserélő felületét a hőátadási egyenlet határozza meg:

S t =Q 0 /k Δt átl.,

ahol k a hőátbocsátási tényező, amelyet bordás fűtőtesteknél a ρ*v légtömeg sebességétől függően alkalmaznak. Legyen ρ*v =3 kg/m 2 *s; akkor k=30 W/m 2 *k.

Keresse meg a szükséges n számú fűtőelemet:

n k = S t / S s,

ahol S с a szelvény hőátadó felülete.

Vegyünk egy bordás fűtőtestet:

Mivel a tényleges szakaszszámot 15-20%-os margóval választjuk, akkor n =6,23+6,23*0,15=7,2≈8 szakasz.

A fűtőberendezésben lévő levegő tömegsebessége kiszámítása:

ahol L az abszolút száraz levegő áramlási sebessége,