Mérnöki termodinamika és hőátadás. A testek belső energiájának változásaival kapcsolatos problémák

Ma megpróbáljuk megtalálni a választ a „Hőátadás...” kérdésre. A cikkben megnézzük, mi a folyamat, milyen fajtái léteznek a természetben, és azt is megtudjuk, mi a kapcsolat a hőátadás és a termodinamika között.

Meghatározás

A hőátadás az fizikai folyamat, melynek lényege az átvitel két test vagy azok rendszere között történik. Ebben az esetben előfeltétel lesz a hő átadása a jobban fűtött testekről a kevésbé fűtött testekre.

A folyamat jellemzői

A hőátadás ugyanolyan típusú jelenség, amely közvetlen érintkezés útján és elválasztó válaszfalak jelenlétében egyaránt előfordulhat. Az első esetben minden világos, a másodikban testek, anyagok és környezetek használhatók gátként. A hőátadás olyan esetekben következik be, amikor egy két vagy több testből álló rendszer nincs termikus egyensúlyi állapotban. Vagyis az egyik objektum magasabb vagy alacsonyabb hőmérsékletű a másikhoz képest. Ekkor történik meg a hőenergia átadása. Logikus feltételezni, hogy akkor ér véget, amikor a rendszer eléri a termodinamikai vagy termikus egyensúlyi állapotot. A folyamat spontán módon megy végbe, ami megmondhatja nekünk

Fajták

A hőátadás három módszerre osztható folyamat. Alapjellegűek lesznek, hiszen bennük valós alkategóriák különíthetők el, amelyeknek megvannak a maguk jellegzetes vonásai, valamint általános minták. Manapság hármat szokás megkülönböztetni: hővezető képességet, konvekciót és sugárzást. Kezdjük talán az elsővel.

Mód

Ez a név egy adott anyagi test energiaátviteli tulajdonságának. Ugyanakkor a melegebb részről átkerül a hidegebbre. Ez a jelenség azon az elven alapul kaotikus mozgás molekulák. Ez az ún Brown-mozgás. Minél magasabb a testhőmérséklet, annál aktívabban mozognak benne a molekulák, mivel nagyobb a kinetikus energiájuk. A hővezető képesség folyamata elektronokat, molekulákat és atomokat foglal magában. Testekben hajtják végre, amelyek különböző részei eltérő hőmérsékletűek.

Ha egy anyag hővezetésre képes, akkor jelenlétéről beszélhetünk mennyiségi jellemzők. BAN BEN ebben az esetben szerepét a hővezetési együttható játssza. Ez a jellemző megmutatja, hogy egységnyi idő alatt mennyi hő halad át az egységnyi hossz- és területmutatókon. Ebben az esetben a testhőmérséklet pontosan 1 K-val változik.

Korábban azt hitték, hogy a különböző testekben zajló hőcsere (beleértve a körülzáró szerkezetek hőátadását is) azzal a ténnyel függ össze, hogy az úgynevezett kalória a test egyik részéből a másikba áramlik. Senki azonban nem talált semmilyen jelet a tényleges létezésére, és arra, hogy mikor fejlődött ki a molekuláris kinetikai elmélet egy bizonyos szint, mindenki elfelejtett a kalóriára gondolni, mivel a hipotézis tarthatatlannak bizonyult.

Konvekció. A víz hőátadása

A hőenergia cseréjének ez a módja azt jelenti, hogy azt belső áramlások segítségével továbbítják. Képzeljünk el egy vízforralót. Mint tudják, a forróbb légáramlatok felfelé emelkednek. A hidegek, nehezebbek pedig lesüllyednek. Miért lenne ez másként a vízzel? Vele minden teljesen ugyanaz. És egy ilyen ciklus során minden vízréteg, függetlenül attól, hogy hány van, felmelegszik, amíg be nem következik a termikus egyensúly. BAN BEN bizonyos feltételek, Természetesen.

Sugárzás

Ez a módszer alapvetően elektromágneses sugárzás. Köszönhetően merül fel belső energia. Nem részletezzük az elméletet, csak azt jegyezzük meg, hogy ennek oka a töltött részecskék, az atomok és a molekulák szerkezetében rejlik.

Egyszerű problémák a hővezető képességgel kapcsolatban

Most beszéljünk arról, hogyan néznek ki a hőátadási számítások a gyakorlatban. Oldjunk meg egy egyszerű feladatot a hőmennyiséggel kapcsolatban. Tegyük fel, hogy víztömegünk van, felével egyenlő kilogramm. A víz kezdeti hőmérséklete 0 Celsius fok, a véghőmérséklet 100. Határozzuk meg, mennyi hőt fordítottunk ennek az anyagtömegnek a felmelegítésére.

Ehhez a Q = cm(t 2 -t 1) képletre van szükségünk, ahol Q a hőmennyiség, c az anyag fajlagos tömege, t 1 a kezdeti hőmérséklet, t 2 a végső hőmérséklet. Víz esetében c értéke táblázatos. Fajlagos hő 4200 J/kg*C lesz. Most behelyettesítjük ezeket az értékeket a képletbe. Azt találjuk, hogy a hőmennyiség 210 000 J vagy 210 kJ lesz.

A termodinamika első főtétele

A termodinamikát és a hőátadást bizonyos törvények kapcsolják össze. Azon a tudáson alapulnak, hogy a rendszeren belüli belső energia változásait két módszerrel lehet elérni. Az első a mechanikai munka elvégzése. A második egy bizonyos mennyiségű hő üzenete. Egyébként a termodinamika első főtétele ezen az elven alapul. Íme a megfogalmazása: ha egy bizonyos mennyiségű hőt közöltek a rendszerrel, azt a munkára fordítják külső testek vagy belső energiájának növekedése. Matematikai jelölés: dQ = dU + dA.

Pro vagy kontra?

Abszolút minden mennyiség benne van matematikai jelölés a termodinamika első főtétele plusz és mínusz előjellel is felírható. Sőt, választásukat az eljárás körülményei határozzák meg. Tegyük fel, hogy a rendszer bizonyos mennyiségű hőt kap. Ilyenkor a benne lévő testek felmelegszenek. Következésképpen a gáz kitágul, ami azt jelenti, hogy a munka elkészült. Ennek eredményeként az értékek pozitívak lesznek. Ha a hőmennyiséget eltávolítják, a gáz lehűl és a munka folyik rajta. Az értékek ellentétes értékeket vesznek fel.

A termodinamika első főtételének alternatív megfogalmazása

Tegyük fel, hogy van valamilyen periodikusan működő motorunk. Ebben a munkafolyadék (vagy rendszer) körkörös folyamatot hajt végre. Általában ciklusnak nevezik. Ennek eredményeként a rendszer visszaáll az eredeti állapotába. Logikus lenne azt feltételezni, hogy ebben az esetben a belső energia változása lesz egyenlő nullával. Kiderül, hogy a hőmennyiség egyenlő lesz az elvégzett munkával. Ezek a rendelkezések lehetővé teszik, hogy a termodinamika első főtételét más módon fogalmazzuk meg.

Ebből megérthetjük, hogy a természetben nem létezhet örökmozgó első fajta. Vagyis egy olyan készülék, amiben működik több kívülről kapott energiához képest. Ebben az esetben a műveleteket rendszeresen kell végrehajtani.

A termodinamika első főtétele izofolyamatokra

Nézzük először az izochor folyamatot. Ezzel a hangerő állandó marad. Ez azt jelenti, hogy a hangerő változása nulla lesz. Ezért a munka is nulla lesz. Vegyük ki ezt a tagot a termodinamika első főtételéből, ami után a dQ = dU képletet kapjuk. Ez azt jelenti, hogy az izokhorikus folyamat során a rendszerbe szállított összes hő a gáz vagy keverék belső energiájának növelésére megy el.

Most beszéljünk az izobár folyamatról. Állandó érték nyomás marad benne. Ebben az esetben a belső energia az elvégzett munkával párhuzamosan változik. Íme az eredeti képlet: dQ = dU + pdV. Könnyen kiszámolhatjuk az elvégzett munkát. Ez egyenlő lesz az uR(T 2 -T 1) kifejezéssel. Egyébként ez az univerzális gázállandó fizikai jelentése. Adott egy mól gáz és egy Kelvin hőmérséklet-különbség, az univerzális gázállandó megegyezik az izobár folyamatban végzett munkával.

1. szakasz. Termodinamika.

Bevezetés.

A műszaki termodinamika alapjai.

Biztonság technológiai folyamatokés termelő létesítmények légi közlekedés V szűkebb értelemben repülésbiztonság biztosítását jelenti (FS), ami általában azt jelenti légi közlekedési rendszer képessége(repülőgép (repülőgép, helikopter) összessége, személyzet, repülés előkészítő és támogató szolgáltatások, irányítás légiforgalom) légi szállítást végezzen anélkül, hogy veszélyeztetné az emberek életét és egészségét.

A repülés kimenetelét számos tényező befolyásolja, amelyek előfordulási mintái nagyon összetettek, és tanulmányozzák őket. különféle tudományok: hőtechnika, gázdinamika, repülőgépmotor-elmélet satöbbi.

Termodinamika, lévén egy szakasz elméleti fizika, az egyik legkiterjedtebb területet képviseli modern természettudomány- a különböző típusú energiák egymáská alakításának tudománya. Ez a tudomány a természeti jelenségek széles skáláját vizsgálja, és a kémiai, mechanikai és fizikai-kémiai jelenségek hatalmas területét fedi le.

Hőtechnika– általános szakmai (általános műszaki) tudományág, amely tanul a hő megszerzésének, átalakításának, átvitelének és felhasználásának módjai,és hőmotorok, berendezések és berendezések működési elvei és munkafolyamatai satöbbi. A hőtechnika a műszaki termodinamika, a hőátadás és a tömegátadás információin alapul.

A műszaki termodinamika a hő- és mechanikai energia kölcsönös átalakulásának mintázatait vizsgálja, és az(a hőátadás és a tömegátadás elméletével együtt) a hőtechnika elméleti megalapozása. Ennek alapján a hőgépek - gőz- és gázturbinák, motorok - számítását és tervezését végzik. belső égés, valamint mindenféle technológiai berendezés - kompresszorok, szárító- és hűtőegységek stb.

Gázdinamikai vizsgálatok nyitott termoszt dinamikus rendszerek , amelyben a munkaközeg gázáramlást jelent. A gázdinamika posztulátumai és következtetései alapján a csatornák, turbógép lapátok és egyéb eszközök tervezése történik.

A repülőgép-hajtóművek elméleteáramköröket, működési elveket tanulmányoz különféle típusok gázturbinás és dugattyús motorok (GTE és PD) és elemeik, valamint a GTE és PD és elemeik működési jellemzői. A GTE-ket széles körben használják polgári repülés miattuk nagy teljesítményű kis méretekkel és tömeggel, valamint az olcsó üzemanyagfajták (kerozin) használatának köszönhetően.

Akadémiai fegyelem A "termodinamika és hőátadás" szerves része tanterv gépészmérnök képzés a szakterületen" Műszaki működés repülőgépés repülőgép-hajtóművek” minden képzési formához. A tudományág két független részből áll:

Mérnöki termodinamika;

Hőátadás.

Műszaki termodinamika a termodinamika része - az elméleti fizika egyik ága. Tárgy a műszaki termodinamikai kutatások repülőgép hajtóművek – hőgépek, amelyben a hő munkává kölcsönös átalakulásának mintázatait tanulmányozzák, a termikus, mechanikai és kémiai folyamatok amelyek hőmotorokban zajlanak.

A műszaki termodinamika a 19. század 20-as éveiben kezdett fejlődni, de viszonylag fiatal kora ellenére méltán foglalja el jelenleg az egyik központi helyeken a fizikai és technikai tudományágak között.

Az elméleti részben műszaki termodinamika van főosztály, energiatudományok, az alkalmazott részben pedig az összes hőtechnika elméleti megalapozását jelenti, amely a hőgépekben lezajló folyamatokat vizsgálja.

A termodinamikában két kutatási módszert alkalmaznak: a körfolyamatok módszerét és a termodinamikai függvények és geometriai konstrukciók módszerét. Ez utóbbi módszert Gibbs klasszikus művei dolgozták ki és fejtették ki. Ez a módszer az utóbbi időben széles körben elterjedt.

A második elején fele a XVIII V. Egy nagyon fontos műszaki problémát sikerült megoldani - egy univerzális hőmotort hoztak létre az ipar és a közlekedés számára. Az első gőzgépet I. I. Polzunov orosz mérnök találta fel. 1766-ban bekövetkezett halála után épült, azaz csaknem 20 évvel James Watt gőzgépe előtt. I. I. Polzunov nemcsak megalkotta a világ első gőzgépét, hanem egy kapcsolóberendezést is feltalált hozzá, és ő volt az első, aki automatikusan meghajtott egy gőzkazánt.

A 19. század 50-es éveiig a tudomány a hőt különleges, súlytalan, elpusztíthatatlan és nem létrejött anyagnak – kalóriatartalomnak – tekintette. Az egyik első, aki megcáfolta ezt az elméletet, M. V. 1744-ben „Elmélkedések a hő és hideg okáról” című disszertációjában azt írta, hogy a hő saját anyagának belső mozgásából áll, és rámutatott, hogy a tűz és a hő az összes testet alkotó részecskék forgó mozgásából áll. . Így munkáiban M. V. Lomonoszov lefektette a hő mechanikai elméletének alapjait. Lomonoszovot azonban nem értették meg kortársai. A fizikusok sokáig a kalóriáról beszéltek. Csak a 19. század közepére. A hő mechanikai elmélete számos tudós munkájának eredményeként széles körben elterjedt, és minden termodinamika alapjává válik.

A hőátadás olyan tudomány, amely a hőátadás (hőcsere) folyamatait vizsgálja a térben nem egyenletes hőmérsékleti mező mellett. A hőátadás jellegétől függően a hőátadás nevezhető hővezető(például a ház falain keresztül), konvekció(például turbinalapátok levegővel történő hűtésekor) és sugárzás(például amikor a tüzelőanyag-levegő keverék a lángtól az égéstérben lévő lángcső faláig ég).

A műszaki termodinamika a hő mechanikai munkává és a mechanikai munka hővé alakításának folyamataira alkalmazva az alapvető törvényszerűségeket, lehetővé teszi a hőgépek elméletének kidolgozását, a bennük zajló folyamatok tanulmányozását, és lehetővé teszi azok hatásfokának azonosítását az egyes esetekben. külön írja be.

1. ELŐADÁS

AZ ENERGIA MEGHATÁROZÁSA ÉS TÍPUSAI.

TERMODINAMIKA ÉS MÓDSZEREI.

TERMODINAMIKUS RENDSZEREK.

hőtechnika – általános műszaki tudományág, amely a hő megszerzésének, átalakításának, átvitelének és felhasználásának módszereit, valamint a hő- és gőzfejlesztők, hőgépek, készülékek és eszközök működési elveit és tervezési jellemzőit tanulmányozza.

termodinamika ( összetevő hőtechnika) a makroszkopikus rendszerekben végbemenő, hőhatásokkal kísért különböző fizikai és kémiai folyamatok energiaátalakulásának törvényszerűségeit vizsgálja.

Ismert különböző fajták energia: termikus, elektromos, kémiai, mágneses stb.. A kutatási feladatok különbözőek lehetnek - ide tartozik a biorendszerek termodinamikája, műszaki termodinamika stb. Érdekel bennünket a műszaki termodinamika, amely a termikus és a kölcsönös átalakulás mintázatait vizsgálja mechanikus energia(a hőátadás elméletével együtt), ezért a hőtechnika elméleti alapja. Nélküle elméleti megalapozása hőgép kiszámítása és tervezése lehetetlen

A termodinamika módszere az fenomenológiai. A jelenséget egy egésznek tekintjük. A rendszer viselkedését meghatározó makroszkopikus paraméterek közötti kapcsolatot a termodinamika két elve teremti meg. Termodinamikai rendszer gyűjteményt képvisel anyagi testek, amelyek mechanikai és termikus kölcsönhatásban állnak egymással és a rendszert körülvevő külső testekkel.

Egy test (például egy gáz) termodinamikai állapotát tömege, μ moláris tömege, nyomása, térfogata, hőmérséklete (és esetleg más mennyiségek, például az azt meghatározó mennyiségek) jellemzik. kémiai összetétel). Mindezeket a mennyiségeket a test termodinamikai paramétereinek nevezzük. Azonban, amint a következőkből kiderül, az olyan paramétereknek, mint a , csak akkor van értelme, ha a test legalább megközelítőleg az úgynevezett termodinamikai egyensúly állapotában (stb.) van. Ez annak az államnak a neve, amelyben minden termodinamikai paraméterek időben állandóak maradnak (ehhez hozzá kell adni az álló áramlások hiányának feltételét). Ha például gyorsan felmelegíti a gázt, amint az ábra mutatja. A 9.1. pont szerint az A edény közvetlenül fűtött részének hőmérséklete magasabb lesz, mint a B rész hőmérséklete. Az A és B részben lévő nyomás nem lesz egyenlő. Ebben az esetben a teljes gáz hőmérséklete vagy nyomása nem azonos van értelme. Egy másik példa a gyors molekulák sugarának gázba engedése. Nyilvánvaló, hogy nincs értelme a gáz hőmérsékletéről beszélni mindaddig, amíg a gyors molekulák a másokkal való sorozatos ütközések eredményeként a megmaradó molekulák átlagsebességének nagyságrendje szerinti sebességet nem szereznek, vagyis addig, amíg állapotba jut a rendszer stb.

Olyan állapotban stb. minden anyag esetében a termodinamikai paraméterek az úgynevezett állapotegyenlettel kapcsolódnak egymáshoz:

Itt R=8,31 J/(molK) az univerzális gázállandó, μ - moláris tömeg. Szénnél (C) a μ értéke 12g, hidrogénnél (H2) - 2g, oxigénnél (O2) - 32g, víznél (H2O) - 18g stb.

Bármely anyag egy mólja ugyanannyi N0 molekulát tartalmaz, amelyet Avogadro-számnak neveznek:

Az R univerzális gázállandó és az Avogadro-szám (azaz a molekulánkénti univerzális gázállandó) arányát ún. Boltzmann állandó:

Ideális gáz olyan gáz, amely annyira ritka, hogy megfelel az (1.2) vagy (1.6) egyenletnek. Ennek a definíciónak nyilvánvalóan az a jelentése, hogy az (1.6) egyenletnek való megfeleléshez a gázt kellően ritkítani kell. Ha a gázt éppen ellenkezőleg, elegendőre sűrítették nagy sűrűségűek(az ún. valódi gáz), akkor (1.6) helyett van

A termodinamikai rendszer kiválasztása önkényes. A választást a megoldandó probléma körülményei határozzák meg. A rendszerben nem szereplő szervek a környezet. A termodinamikai rendszer és a környezet szétválasztását a vezérlőfelület végzi. Így például a legegyszerűbb termodinamikai rendszernél henger-gáz-dugattyú, a külső környezet környezeti levegő, a vezérlőfelület pedig a hengerhéj és a dugattyú. A termodinamikai rendszer mechanikai és termikus kölcsönhatása a vezérlőfelületeken keresztül valósul meg.

Magának a rendszernek vagy rajta mechanikai kölcsönhatása során munka történik. Meg kell jegyezni: a munkát más befolyása alatt is lehet végezni teljesítmény-elektromos, mágneses.

Ha egy henger-dugattyús rendszer példáját tekintjük, a következőket jegyezhetjük meg: gépészeti munka akkor fordul elő, amikor a dugattyú elmozdul, és térfogatváltozás kíséri. A termikus kölcsönhatás a rendszer egyes testei, valamint a rendszer és a környezet közötti hőátadásból áll. A szóban forgó példában a hőt a gázpalack falain keresztül lehet eljuttatni. Nyitott termodinamikai rendszer esetén csere történik a környezettel és az anyaggal (tömegtranszfer folyamatok). A következőkben zárt termodinamikai rendszerekkel fogunk foglalkozni. Ha a rendszer hőszigetelt, akkor adiabatikusnak nevezzük, például ideális hőszigetelésű edényben lévő gáz. Az ilyen rendszer nem cserél hőt vagy anyagot a környezettel, és ún zárt (elszigetelt).

A hő munkává alakítását, és fordítva, a munkát hővé olyan rendszerek végzik, amelyek gázok és gőzök, ezeket munkafolyadékoknak nevezik.

A termodinamika mint tudomány fejlődésében hatalmas hozzájárulás orosz tudósok készítettek: M.V. Lomonoszov - a hő lényegét úgy határozta meg belső mozgás anyag, ráadásul ő határozta meg a termodinamika utólag kidolgozott törvényeinek lényegét, száz évvel azelőtt, hogy Clausius (1850) megadta volna a termodinamika második főtételének tartalmát, számszerűsítése Lomonoszov adta két művében 1750-ben és 1760-ban. Megemlíthetjük G.G. Hess (1840), aki megalkotta a törvényt hőhatás kémiai reakció, prof. Schiller N.N. (Kijevi Egyetem) - a termodinamika második főtételének szigorúbb alátámasztását adta, prof. Afanasyeva-Erenfest T.A. először mutatta meg a termodinamika második főtételének külön értelmezésének megvalósíthatóságát egyensúlyi és nem egyensúlyi folyamatokra. Az alkalmazott és elméleti kutatásokat az MVTU tudósai végezték, V.I.Kirsh,N.I.K. Első Szovjet tankönyv a termodinamikáról Oshurkov B.M. Tudósok VTI, MPEI Vukalovich M.P., Kirillin V.A., Novikov I.I., Timrot D.A., Vargaftik N.B. kiterjedt kutatásokat végzett, hogy új adatokat szerezzen számos új munkaközeg termofizikai tulajdonságairól. Külföldi tudósoktól hatalmas hozzájárulás Sadi Carnot, R. Stirling, R. Mayer, Clausius, Helmholtz, Joule, Thomson, Reynolds és mások hozzájárultak a termodinamika fejlesztéséhez. Egyébként R. Stirling, 8 évvel S. Carnot előtt, 1816-ban szabadalmaztatott egy gépet. amely a felmelegedett levegő miatt munkát termel.

Küldje el a jó munkát a tudásbázis egyszerű. Használja az alábbi űrlapot

Jó munka az oldalra">

Diákok, végzős hallgatók, fiatal tudósok, akik a tudásbázist tanulmányaikban és munkájukban használják, nagyon hálásak lesznek Önnek.

Minisztérium Orosz Föderáció

üzleti ügyben polgári védelem, vészhelyzetekés a katasztrófavédelem

Szövetségi Állami Költségvetési Szakmai Felsőoktatási Intézmény Ivanovo IntézetÁllapot tűzoltóság Az orosz rendkívüli helyzetek minisztériuma

Fizikai és Hőtechnikai Tanszék

NAK NEKellenőrzésMunka

a "hőtechnika" tudományágban

Téma: „Termodinamika és hőátadás”

Készítette: Khanipov A.F.

Tűzbiztonsági Kar,

11. évfolyam, 112 fős tanulócsoport

Vezetője: adjunktus,

belszolgálati kapitány, dr.

G.E. Nazarov

IVANOVO 2014

Bevezetés

Jelenleg a hőerőművek és a termikus berendezések széles körben elterjedtek különféle iparágak nemzetgazdaság. Az ipari vállalkozásokban a technológiai berendezések fő fontos részét képezik.

Hőtechnikának nevezik azt a tudományt, amely a tüzelőanyag-energia felhasználásának módjait, az anyagállapot-változtatási folyamatok törvényeit, a különféle gépek és berendezések, energetikai és technológiai berendezések működési elveit vizsgálja. Elméleti alapok A hőtechnika a termodinamika és a hőátadás elmélete.

A termodinamika azon alapul alaptörvények(kezdetek), amelyek a természetben előforduló folyamatok megfigyelésének általánosítása, függetlenül a testek sajátos tulajdonságaitól. Ez magyarázza a termodinamikai vizsgálatok során kapott mintázatok és a fizikai mennyiségek közötti kapcsolatok egyetemességét.

A termodinamika első főtétele kvantitatív oldalról jellemzi és írja le az energia átalakulás folyamatait, és megad mindent, ami szükséges bármely létesítmény vagy folyamat energiamérlegének elkészítéséhez.

A termodinamika második főtétele, mint a természet legfontosabb törvénye, meghatározza a termodinamikai folyamatok lefolyásának irányát, meghatározza a körkörös folyamatokban a hő munkává való átalakulásának lehetséges határait, és lehetővé teszi, hogy szigorú definíciót adjunk az olyan fogalmaknak, mint az entrópia. , hőmérséklet stb. Ebben a tekintetben a termodinamika második főtétele jelentősen kiegészíti az elsőt.

A termodinamika harmadik főtételeként elfogadják az abszolút nulla elérhetetlenségének elvét.

A hőátadás elmélete a tér egyik régiójából a másikba történő hőátadás mintázatait vizsgálja. A hőátadási folyamatok a belső energia hő formájában történő cseréjének folyamatai a vizsgált rendszer elemei között.

Ha jelen van valamilyen környezetben inhomogén mező hőmérséklet, a hőátadás folyamata elkerülhetetlenül megtörténik benne. A termodinamika második főtételének megfelelően ez az átvitel a hőmérséklet csökkenésének irányában történik (magasabb hőmérsékletű tartományból alacsonyabb hőmérsékletű tartományba). Ugyanígy, ha a keverék valamely i-edik komponensének nem egyenletes koncentrációmezője van a közegben, akkor ennek a szennyeződésnek a folyamata megtörténik. Ez az átvitel a szennyezőanyag-koncentráció csökkenésének irányában is megtörténik. A hő- és tömegátadási folyamatok (hő- és tömegátadás) különféle mechanizmusokon keresztül valósulhatnak meg. A mikrorészecskék (molekulák, atomok, ionok) kaotikus hőmozgása vagy hőrezgései, molekuláris (mikroszkópos) hőátadása (hővezetőképesség) vagy tömege ( molekuláris diffúzió). Mozgó folyadékban vagy gázban a közepes térfogatok egyik hőmérsékletű vagy koncentrációjú területről a másikra való mozgása következtében konvektív (makroszkópos) hő- vagy tömegátadás megy végbe, ami mindig együtt jár a molekuláris átvitel folyamatával.

A folyadék vagy gáz turbulens mozgása során a konvektív hő- és tömegátadási folyamatok olyan sajátos jelleget kapnak, hogy önálló átviteli típusként különböztethetők meg. Ez az átvitel, a lüktető jellege miatt turbulens mozgás, a turbulens mólok keresztirányú mozgása miatt történik, és turbulens vagy moláris hővezető képességnek (diffúziónak) nevezik.

1. sz. elméleti kérdés

A termodinamikai folyamat egy termodinamikai rendszer átmenete egyik állapotból a másikba, ami mindig a rendszer egyensúlyhiányával jár.

Például az edényben lévő gáz mennyiségének csökkentéséhez be kell nyomnia egy dugattyút. Ebben az esetben a gáz összenyomódik, és mindenekelőtt megnő a gáznyomás a dugattyú közelében - az egyensúly megbomlik. Az egyensúlyhiány annál nagyobb lesz, minél gyorsabban mozog a dugattyú. Ha nagyon lassan mozgatja a dugattyút, az egyensúly kissé felborul, és a nyomás bejön különböző pontokat alig tér el az adott gáztérfogatnak megfelelő egyensúlyi értéktől. A határértékben végtelenül lassú kompresszió mellett a gáznyomás minden pillanatban egy bizonyos értéket fog kapni. Következésképpen a gáz állapota állandóan egyensúlyban lesz, így egy végtelenül lassú folyamatról kiderül, hogy egyensúlyi állapotok sorozatából áll. Az ilyen folyamatot egyensúlyinak vagy kvázistatikusnak nevezzük.

A reverzibilis folyamat (egyensúly) olyan termodinamikai folyamat, amely mind közvetlenül, mind ellentétes irány, azonos köztes állapotokon halad át, és a rendszer energiafelhasználás nélkül tér vissza eredeti állapotába, és a környezetben nem maradnak makroszkopikus változások.

Az irreverzibilis folyamat (nem egyensúlyi állapot) olyan folyamat, amely nem hajtható végre ellenkező irányba ugyanazon köztes állapotokon keresztül. Minden valós folyamat visszafordíthatatlan. Példák visszafordíthatatlan folyamatokra:

diffúzió, hődiffúzió, hővezető képesség, viszkózus áramlás stb.

Átmenet kinetikus energia A makroszkopikus mozgás a súrlódáson keresztül hővé, azaz a rendszer belső energiájába visszafordíthatatlan folyamat.

1. ábra Izokórikus folyamat

Az izokór folyamat (1. ábra) egy termodinamikai folyamat, amely állandó térfogaton megy végbe. Gázban vagy folyadékban izokhorikus folyamat végrehajtásához elegendő az anyagot olyan edényben melegíteni (hűteni), amely nem változtatja meg a térfogatát.

Közzétéve: http://www.allbest.ru/

2. ábra Izobár folyamat

Az izobár folyamat (2. ábra) egy termodinamikai folyamat, amely egy rendszerben állandó nyomáson és állandó tömegű ideális gáz mellett megy végbe. Gay-Lussac törvénye szerint izobár folyamat során ideális gázban

3. ábra Izotermikus folyamat

Az izoterm folyamat (3. ábra) egy fizikai rendszerben állandó hőmérsékleten végbemenő termodinamikai folyamat.

4. ábra Adiabatikus folyamat

Az adiabatikus folyamat (4. ábra) egy makroszkopikus rendszer termodinamikai folyamata, amelyben a rendszer nem cserél hőt a környező térrel.

Az általános kutatási módszer egy olyan módszer, amely a TD törvényeit (kezdeteit) és az azokból származó következményeket használja (a TD deduktív módon épül fel: két törvényből származnak a következmények, konkrét következtetések). Van egy másik megközelítés - a statisztikai, amely a molekuláris kinetikai elméleten alapul, kvantummechanika stb. A termodinamikai kutatási módszert nem vesszük figyelembe belső szerkezet a vizsgált testek, és a feltételek és mennyiségi összefüggések a rendszerben végbemenő különféle energiaátalakítások során. A fizika azon ágát, amelyben a makroszkopikus rendszerek fizikai tulajdonságait termodinamikai módszerrel vizsgálják, termodinamikának nevezzük. Vegyük észre, hogy a statisztikai fizika és a termodinamika elveszti értelmét, ha kicsi a részecskék száma.

A termodinamika egy termodinamikai rendszerrel foglalkozik - olyan makroszkopikus testek halmazával, amelyek kölcsönhatásba lépnek és energiát cserélnek egymás között és más testekkel. külső környezet). A rendszer állapotát termodinamikai paraméterek (állapotparaméterek) határozzák meg. Állapotparaméterként jellemzően a következőket választják: - V térfogat, m3; nyomás P, Pa, (P = dFn / dS, ahol dFn a normál erő modulusa, amely a testfelület kis területére ható dS területtel, 1 Pa = 1 N/m2); termodinamikai hőmérséklet T, K (T=273,15 +t). Vegye figyelembe, hogy a termodinamikai hőmérsékletet korábban abszolút hőmérsékletnek nevezték. A hőmérséklet fogalmának szigorúan véve csak egyensúlyi állapotokra van értelme. Egyensúlyi állapot alatt egy olyan rendszer állapotát értjük, amelyben az összes állapotparaméternek bizonyos értékei vannak, amelyek az idő múlásával nem változnak. Állapotparaméterek, termodinamikai paraméterek -- fizikai mennyiségek, amely a termodinamikai rendszer állapotát jellemzi: hőmérséklet, nyomás, fajlagos térfogat, mágnesezettség, elektromos polarizáció stb. Az állapotnak kiterjedt paraméterei vannak, amelyek arányosak a rendszer tömegével: térfogat, belső energia, entrópia, entalpia, Gibbs-energia , Helmholtz energia (szabadenergia), és intenzív állapotparaméterek, amelyek nem függnek a rendszer tömegétől: nyomás, hőmérséklet, koncentráció, mágneses indukció stb. Nem minden állapotparaméter független, így egyensúlyi állapot korlátozott számú állapotparaméter értékének beállításával a rendszerek egyedileg meghatározhatók. Az egyensúlyi termikus folyamat olyan hőfolyamat, amelyben egy rendszer végtelenül közeli egyensúlyi termodinamikai állapotok folyamatos sorozatán megy keresztül. Az egyensúlyi termikus folyamatot reverzibilisnek nevezzük, ha megfordítható, és a rendszert körülvevő testekben nem maradnak változások. A rendszer állapotának valódi változási folyamatai mindig véges sebességgel mennek végbe, ezért nem lehetnek egyensúlyiak. Valódi folyamat a rendszer állapotában bekövetkező változások közelebb lesznek az egyensúlyhoz, minél lassabban megy végbe, ezért az egyensúlyi folyamatokat kvázistatikusnak nevezzük. Példák egyensúlyi folyamatokra Izoterm folyamat, amelyben a rendszer hőmérséklete nem változik (T=const) A rendszer állandó térfogatán végbemenő izokór folyamat (V=const) A rendszerben állandó nyomáson végbemenő izobár folyamat (P=állandó) .

2. sz. elméleti kérdés

A konvekciós hőátadás a konvekció és a hővezetés kombinált folyamata, mert Amikor egy folyadék mozog (a „folyadék” kifejezés a továbbiakban cseppfolyósra (összenyomhatatlan folyadékra) és gázra (összenyomható folyadékra) utal) vagy gáz mozgása során elkerülhetetlenül különböző hőmérsékletű részecskék érintkeznek egymással.

A folyadék- vagy gázáram és a szilárd test felülete közötti konvektív hőcserét nevezzük konvektív hőátadás, amihez gyakran sugárzás általi hőátadás is társul.

A konvektív hőátadás során átadott hő mennyiségét meghatározó fő tényezők a következők:

1) a folyadékmozgás előfordulásának okai. A folyadéknak (gáznak) a gravitációs térben történő spontán mozgását, amelyet a hideg és meleg rétegek sűrűségének különbsége okoz, szabad mozgásnak (természetes konvekciónak) nevezzük. A szivattyú, ventilátor és egyéb eszközök által létrehozott nyomáskülönbség miatt létrejövő mozgást kényszerített (kényszer konvekció) néven nevezzük.

2) a folyadék mozgásának módja. A rendezett, rétegzett, nyugodt, lüktetésmentes mozgást laminárisnak nevezzük. A rendezetlen, kaotikus, örvénymozgást turbulensnek nevezzük.

3) a folyadék fizikai tulajdonságai. Folyadékokban, fizikai tulajdonságaiktól függően, a hőcsere folyamata eltérően megy végbe. A hőátadási folyamatot a folyadék következő fizikai paraméterei befolyásolják: hővezetési tényező (l), hőkapacitás (Cp), sűrűség (c), hődiffúzivitási együttható (af), viszkozitás (n). Ezeknek a fizikai paramétereknek minden folyadéknál megvannak a saját specifikus értékei, és általában a hőmérséklettől, néhányuk pedig a nyomástól függ.

4) a konvektív hőátadásban részt vevő felület alakja és mérete. A hőcserélő felület alakja és méretei jelentősen befolyásolják a hőáram sűrűségét a konvektív hőátadás során. Például, amikor egy folyadék egy egyenes sima csőben mozog a kritikus szám alatti Reynolds-számoknál, a hőátadást a folyadék mozgásának lamináris rendszere határozza meg. Ha a csőnek meghajlása, helyi összehúzódása vagy kitágulása van, pl. turbuláló tényezőket, akkor az azonos sebességű hőcsere intenzívebbé válik. A hőátadás intenzitása attól is függ, hogy a folyadék zárt térben mozog-e, vagy a test felületét minden oldalról mossa a folyadék.

5) A hőáramlás iránya. A tapasztalat azt mutatja, hogy a konvektív hőátadás intenzitása attól függ, hogy milyen irányban halad át a hő: a folyadékból a falba, vagy fordítva, a falból a folyadékba. A kísérleti adatok azt mutatják, hogy a hőátadás a falról a folyadék felé intenzívebb.

Így a konvektív hőátadást számos tényező befolyásolja. Általánosságban elmondható, hogy az átadott hő mennyisége a folyadék sebességétől és hőmérsékletétől, a folyadék fizikai paramétereitől - hővezető képességtől és hődiffúzivitástól, cp hőkapacitástól, sűrűségtől, viszkozitástól, alaktól, csatornaméretektől, felületi hőmérséklettől és egyéb tényezőktől függ.

A gyakorlati számítások kényelme érdekében Newton bevezetett egy képletet, amely meghatározza a hőáram sűrűségét a konvektív hőátadásban:

ahol a fal hőmérséklete, a folyadék hőmérséklete, a hőátbocsátási tényező, amely a folyadék és a fal közötti hőcsere feltételeit jellemzi. (W/m2).

Ez a képlet akkor érvényes, ha a hőáramlás a faltól a folyadék felé halad, pl. Ha a hőáramlás a folyadékból a falba megy, akkor a következő képletet kell használni:

A bemutatott egyenleteket Newton-Richmann egyenletnek nevezzük.

A látszólagos egyszerűsége ellenére ez az egyenlet csak egy kicsit megkönnyíti a számításokat. A q Newton-Richmann képlet segítségével történő kiszámításának fő nehézsége a hőátbocsátási tényező meghatározása. -tól nagy mennyiség folyamatok, a vizsgált folyamat elkülönítéséhez és egyértelmű meghatározásához szükséges a differenciálegyenlet-rendszerhez egyediségi feltételeket adni, pl. olyan körülmények, amelyek megkülönböztetik a számunkra érdekes folyamatot a konvektív hőátadás egyéb folyamataitól. Az egyediség feltételei megadják matematikai leírás a vizsgált folyamat sajátos jellemzőit.

A hőernyők a sugárzó és besugárzott felületek közé beépített technikai eszközök, amelyek a besugárzott felület sugárzási energiától való védelmét szolgálják.

Működési elvük alapján a hővédő ernyők fényvisszaverő és elnyelő ernyőkre oszthatók. A működés elvét a képernyők neve jelzi.

A fényvisszaverő képernyők felületükkel visszaverik a hősugarakat. A fényvisszaverő képernyők anyagaként vékony polírozott fémlemezeket használnak.

Az elnyelő képernyők a sugárzási energia elnyelésének elvét alkalmazzák, vagy saját alacsony hővezető képességük miatt védenek. A nedvszívó ernyők anyagaként téglafalat, vakolatot, szigetelőanyagokat (sovelit, vermikulit stb.) és zöldfelületeket használnak. A jó nedvszívó szita finoman diszpergált víz. A víz a rendelkezésre állása, az olcsósága és az emberi egészségre ártalmatlansága miatt szitaként is használható (1a. ábra).

A hőpajzsok a tárgyak sugárzási energiától való védelmét szolgálják sugárzó test(beleértve a fáklyákat is). A védőernyőket 69 tűzoltó védelmére is használják a tűz oltása során (1b. ábra). A legtöbb ismert alkalmazás képernyő be valós körülmények hővisszaverő ruhák (TRS) használata (2. ábra). A TOK működési elve az, hogy visszaveri a tűzlámpából származó infravörös (hő) sugárzást.

A fényvisszaverő képernyők kiszámításának módszertana.

A fényvisszaverő képernyők problémáinak mérlegelésekor a számított értékek a képernyő hőmérséklete, a szükséges árnyékoló rétegek száma, valamint a hőáram sűrűsége 1 képernyő használata esetén (3. ábra).

Mint fentebb említettük, a hőszűrők működési elve az, hogy tükrözzék a rájuk eső hőenergiát. Ez a felület tulajdonságainak köszönhetően érhető el. Amikor ki van téve a képernyőnek magas hőmérsékletek A fém elszíneződhet és elveszítheti fényvisszaverő tulajdonságait. Ezért szükséges a képernyő hőmérsékletének kiszámítása, és a megengedett hőmérséklettel való összehasonlítás után ebből az anyagból képernyőn, hogy következtetést vonjon le a használat célszerűségéről. A számítás abból a feltételből történik, hogy a kibocsátó felület, a képernyő és a besugárzott felület sík-párhuzamos testek rendszere.

Síkpárhuzamos testek rendszere, amelyeket egy képernyő választ el egymástól

Néhány transzformációt kihagyva az (1) képlethez jutunk a képernyő hőmérsékletének kiszámításához:

ahol: T1 - a sugárzó felület hőmérséklete;

T2 - a besugárzott felület hőmérséklete;

Az „1. ​​felület – képernyő” rendszer csökkentett emissziós foka;

A „képernyő - felület 2” rendszer csökkentett emissziós foka.

A megadott emissziós fokokat a következőképpen számítjuk ki:

1. Hőáram-sűrűség 1 képernyő figyelembevételével

A szita használatának célja, hogy a hőáram-sűrűséget a kritikus hőáram-sűrűség alá csökkentsük.

A hőáram kiszámításához 1 képernyő használatakor egy képletet használunk, amelyet levezetés nélkül mutatunk be.

1. számú feladat

85 literes űrtartalmú gázpalack 6 atm nyomáson. a tűzzónában találta magát. Határozza meg, mekkora lesz a gáznyomás, ha a hőmérséklete egy idő után a következőre emelkedik:

	súly, kg	hőmérséklet, 0C

P1=6 atm.=6·105Pa

V=85 l =85·10-3m3

Keresés: P2 - ?

P 1 V 1 = mRT 1;

P 2 V 2 = mRT 2 ;

Az (1)-ből a következőket kapjuk:

Válasz: a gáznyomás a hengerben 829 kPa.

2. feladat

A kompresszor sűrített levegőt szállít a tartályba, és a kompresszor működése közben a tartályban a nyomás atmoszférikusról P2-re, a hőmérséklet 200 C-ról t2-re emelkedik. Tartály térfogata 700 l. Légköri nyomás 00C-ra csökkentve 760 Hgmm-nek felel meg. Határozza meg a kompresszor által a tartályba szállított levegő tömegét:

Keresés: P2 - ?, - ?

Válasz: A végső nyomás 199,7 kPa; a tömörítési arány 1,88.

4. feladat

3 kg gáz 400 kPa nyomáson és 1200 C hőmérsékleten 87 kPa nyomásra tágul. Határozza meg a végső hőmérsékletet, a hőmennyiséget és az elvégzett munkát, ha tágulás következik be:

	termodinamikai folyamat
	izokorikus

Cl2 mert V=állandó;

P1=400 kPa Q=?U;

Keresse meg: T2 - ?; Q - ?; L - ?

U=CVm·(T2-T1);

U=0,295·(86-393)=-90,565 kJ/kg;

Q=90,565·3=271,695 kJ

Válasz: az elvégzett munka 0; a végső hőmérséklet 86 K; a hőmennyiség 271,695 kJ.

Következtetés

A hőátadás az általános hőtan része, amelynek alapjait M. V. Lomonoszov fektette le 18. század közepe században, aki megalkotta a hő mechanikai elméletét és az anyag és az energia megmaradásának és átalakulásának alapját. A technológia fejlődésével, a készülékek, gépek teljesítményének növekedésével jelentősen megnőtt a hőátadási folyamatok szerepe a különböző hőcserélőkben. A hő végső doktrínája - a hő- és tömegátadás elmélete - csak a 20. század elején alakult önálló tudományággá. Megalakulásában jelentős szerepet játszottak az orosz tudósok M. V., A. A. Gukhman és a szovjet tudósok, G. M., M. A. Mikheev, S. S. Kutateladze. A hasonlóság elmélete, amely lényegében kísérletelmélet, nagy fejlődésen ment keresztül hazánkban. A hőátadás-elmélet a térben, nem egyenletes hőmérséklet-eloszlású hőátadási folyamatok tudománya. A hőterjedési folyamatok megfigyelései kimutatták, hogy a hőátadás összetett jelenség, amely számos egyszerű, egymástól alapvetően eltérő folyamatra osztható: hővezető képesség; konvekció; sugárzás.

A hővezető képesség a hőátadás (belső energia) folyamata, amely a testek (vagy testrészek) közvetlen érintkezése során megy végbe. különböző hőmérsékletek. Az energiacserét mikrorészecskék végzik,

amelyekből anyagok állnak: molekulák, atomok, szabad elektronok. A gyorsan mozgó mikrorészecskék az egymással való kölcsönhatás miatt adják át energiájukat a lassabbaknak, így a magasabb hőmérsékletű zónából egy alacsonyabb hőmérsékletű zónába adják át a hőt. A hővezetés jelensége minden testben megfigyelhető: folyékony, szilárd és gáz halmazállapotú.

A konvekció egy hőátadási folyamat, amely mozgás következtében jön létre nagy tömegek(makromassza) a térben, ezért csak folyékony és gáz halmazállapotú testekben figyelhető meg. Magasabb hőmérsékletű területről alacsonyabb hőmérsékletű területre mozgó folyadék vagy gáz mennyisége

hőmérséklet, vigyük magukkal a hőt.

A konvektív transzport létrejöhet a szabad ill kényszermozgás hűtőfolyadék. A szabad mozgást vagy természetes konvekciót tömeg (térfogat) erők hatása okozza: gravitációs, centrifugális, a folyadék térfogatban való áramlása miatt elektromos áram. Folyadékon a kontinuum közelítésében bármilyen folyékony közeget értünk (olyat, ami különbözik a szilárd anyagtól). Leggyakrabban be technikai eszközök A természetes konvekciót a folyadék hideg és felmelegített részeinek sűrűségkülönbsége okozta emelőerő okozza. A szabad mozgás előfordulását és intenzitását a folyamat termikus feltételei határozzák meg, és függ a folyadék típusától, a hőmérséklet-különbségtől és a konvekciós tér térfogatától. A kényszerkonvekciót külső egységek (szivattyú, ventilátor) működése okozza. A hajtóerő közvetlenül összefügg a nyomáskülönbséggel annak a csatornának a bemeneténél és kimeneténél, amelyen keresztül a folyadék mozog.

A természetben és a technológiában megfigyelhető hőátadási jelenségek általában magukban foglalják az összeset elemi módszerek hőátadás. Néha

a hőátadás egyes módszereinek intenzitása ehhez képest kicsi

másoknál elhanyagolható, és akkor a hőcsere elemi folyamatáról beszélhetünk tiszta formájában. Az elemi hőátadási folyamatok bármilyen kombinációjának kombinációját komplex hőátadásnak nevezzük. Nézzünk néhányat összetett jelenségek a gyakorlatban gyakran előforduló hőátadás.

Hőátadás vagy konvektív hőátadás - a mozgó közeg és a szilárd test felülete közötti energiacsere folyamata a szilárd falban a hővezető képesség és a folyékony közegben történő konvekció kombinációja.

Valós körülmények között a hőkonvekció mindig molekuláris hőátadással, néha sugárzó hőátadással jár együtt. A hőátadási folyamat kísérleti vizsgálata lehetővé tette ennek a folyamatnak a fal és a folyadék közötti hőmérséklet-különbséggel való arányosságának megállapítását. Az arányossági együtthatót hőátbocsátási tényezőnek nevezzük, ami nem termofizikai tulajdonság anyagok, például hőkapacitás vagy sűrűség, amelyek értékeit a kereső táblázatok a hőmérséklet függvénye. A hőátbocsátási tényezőt befolyásoló tényezők a környezet hőmérsékletén túl a kényszer vagy szabad konvekció jelenléte, ezek kölcsönös befolyásolása; külső áramlás a test körül vagy a folyadék mozgása egy csatornában (csőben); Elérhetőség fázisátmenet(forralás, kondenzáció); folyadék típusa, fal tulajdonságai.

A hőátadás két folyékony közeg közötti hőátvitel folyamata az őket elválasztó szilárd falon keresztül. Akárcsak a hőátadás esetében, a hőátadási folyamat két folyékony közeg közötti hőmérséklet-különbséggel arányos, ennek intenzitását a hőátadási tényező jellemzi, ami szintén nem hőfizikai tulajdonság. A hő egyik folyékony közegből a másikba történő átviteléhez eszközöket használnak - felületi hőcserélőket, amelyek egyik tervezési szakasza a hőátadási együtthatók meghatározása.

termodinamikai konvektív hőátadás

Felhasznált irodalom jegyzéke

1) Koshmarov Yu.A., Hőtechnika. - Moszkva: ICC „Akademkniga”, 2006. - 501 p.: ill.

2) Sirbu A.A., - Termodinamika gázrendszerek. oktatóanyag. / Sirbu A.A. - Ivanovo: UNI IVI Orosz Állami Tűzoltóság EMERCOM, 2009. - 113 p.

3) Bagazhkov I.V., A termodinamika első főtétele. Oktatóanyag. / Bagazhkov I.V., Storonkina O.E. - Ivanovo: UNI IVI Orosz Állami Tűzoltóság EMERCOM, 2011- 69 p.

4) Storonkina O.E. Irányelvek a végrehajtáshoz tanfolyami munka hőtechnikában. / Storonkina O.E., Marshalov M.S. - Ivanovo: UNI IVI Orosz Állami Tűzoltóság EMERCOM, 2013. - 39 p.

5) Az Orosz Föderáció területén a tüzekkel és azok következményeivel kapcsolatos helyzet elemzése 2013 12 hónapjára vonatkozóan. / Analitikai anyagok. -M.: Az Oroszországi Rendkívüli Helyzetek Minisztériumának Felügyeleti Tevékenységek Osztálya, 2013.

6) Bagazhkov I.V. Vízpára Tankönyv / I.V., O.E. Storonkina: Az oroszországi vészhelyzetek minisztériumának IVI. Bagazhkov I.V. Vízpára Tankönyv / I.V., O.E. Storonkina: Az oroszországi vészhelyzetek minisztériumának IVI.

7) Sirbu A.A. A gázáramlások termodinamikája. Tankönyv - Ivanovo: Az oroszországi rendkívüli helyzetek minisztériumának Ivanovo Állami Tűzoltóság Intézete, 2009. -113 p.

8) Sirbu A.A. Hőátadás. oktatóanyag. / Sirbu A.A., Storonkina O.E. - Ivanovo: UNI IVI Orosz Állami Tűzoltóság EMERCOM, 2012. - 114 p.

9) Uliev D.A. Termofizika. Sugárzó hőátadás. Oktatóanyag. / Uliev D.A., Nazarov G.E., Marshalov M.S. - Ivanovo: UNI IVI Orosz Állami Tűzoltóság EMERCOM, 2014. - 86 p.

Közzétéve az Allbest.ru oldalon

...

Hasonló dokumentumok

A konvektív hőátadás alaptörvénye. Newton-Richmann egyenlet. Hőátbocsátási tényező. Nusselt-kritérium. Fourier-Kirchhoff egyenlet. Hasonlósági kritériumok megszerzése. A hőmérsékleti mező és az áramlás hidrodinamikai jellemzői.

bemutató, hozzáadva 2014.06.24


A hőátadás, a folyadék- vagy gázáramlás és a szilárd test felülete közötti hőcsere fogalmának tanulmányozása. Konvektív hőátadás. A konvektív hőátadás alaptörvényének elemzése. Newton-Richmann egyenlet. Termikus hasonlósági kritériumok megszerzése.

bemutató, hozzáadva: 2014.11.09


Reverzibilis és irreverzibilis termodinamikai folyamatok. Disszipatív dinamikus rendszerek. Termodinamikai entrópia. A fő fluktuációja termodinamikai mennyiségek. Az energiamegmaradás törvénye egy adiabatikus folyamatban. Az energiaingadozások átlagos négyzete.

absztrakt, hozzáadva: 2013.12.18


A termodinamika első főtétele. Megfordítható és visszafordíthatatlan folyamatok. Vizsgálatuk termodinamikai módszere. A gáz belső energiájának és entalpiájának változása. Grafikus kép izoterm folyamat. A gáz paramétereinek kapcsolata, hőkapacitása.

előadás, hozzáadva 2013.12.14


Essence és differenciál egyenletek konvektív hőátadás. Termikus hasonlósági kritériumok. Hőátbocsátási tényező meghatározása. Hőátadás cserével az összesítés állapota hűtőfolyadékok (forrás és kondenzáció). Szállítószalag számítása.

tanfolyami munka, hozzáadva 2013.10.31


Konvektív hőátadás kényszerített hosszirányú áramlás mellett lapos felület. Hőátadás sugárzással a gáz és a szilárd felület között. A testek fűtésének vagy hűtésének folyamatai. A nem stacionárius hővezetőképesség folyamata. A termikus határréteg vastagsága.

absztrakt, hozzáadva: 2012.11.26


A hőátadás fogalma, mint egy felület közötti hőcsere folyamata szilárdés folyékony (gáznemű) közeg, amikor érintkeznek. A hőátadási folyamatok hasonlósága. Az energia átadás folyamata a formában elektromágneses hullámok. Sugárzó hőcsere a testek között.

bemutató, hozzáadva 2013.09.29


A konvektív hőátadás a hő egyidejű átadása konvekció és vezetés útján. A hőátadási folyamatot befolyásoló fő tényezők. Szabad konvekció korlátlan térben. Kényszerített konvekció. A konvektív hőátadás egyenletei.

absztrakt, hozzáadva: 2012.01.26


Izoterm folyamat elemzése, ábrázolása. Newton-Richmann törvény. Szabad és kényszerített konvekció. Fizikai jelentés hőátbocsátási tényező, annak függése különféle tényezők. A dízel és karburátoros motorok főbb jellemzői.

teszt, hozzáadva: 2013.11.18


A komplex hőátadás hőátbocsátási tényezőjének meghatározása. Hőcsere a szilárd test felülete és a folyékony közeg között. A Newton–Richmann egyenlet felhasználása megoldáskor gyakorlati problémák konvektív hőátadás. Helyhez kötött termikus rezsim.

Előző cikk: Mekkora a fénysebesség Következő cikk: Harmonikus rezgések Az oszcillációs frekvencia fizikai képlete